Scaricare la presentazione
La presentazione Γ¨ in caricamento. Aspetta per favore
1
Corso di Fisica Subnucleare
Oscillazione B0 anti B0 Formalismo Evoluzione temporale La fisica alle Beauty Factories Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare
2
Il Formalismo dell'Oscillazione
Autostati di interazione : | π΅ 0 ξ
=| π ξ πξ
Produzione : Decadimento : π + π β ξ π΅ 0 π΅ ξ 0 ξ± f πΆπ ξ π‘ πΆπ ξ, π΅ π‘ππ 0 ξ π‘ π‘ππ ξ f πΆπ ξ π‘ πΆπ ξ, π΅ π‘ππ 0 ξ π‘ π‘ππ ξ π΅ 0 ξ π + π· β ξ π , π· β ξ + ,... π΅ 0 ξ ξ π β π· + ξ π ξ , π· + ξ β ,... πΆπ| π΅ 0 ξ
=| π΅ ξ 0 ξ
W.I. inducono transizioni B0 <-> anti B0 mediante diagrammi βa scatolaβ (DB = 2 N.C.) π β βπ‘ ξ π΅ 0 π΅ ξ 0 ξ = ξ π» 11 π» 12 π» 21 π» 22 ξ ξ π΅ 0 π΅ ξ 0 ξ CPT: H11 = H22 CP : H12 = H21 H hermitiana H12 = H21* Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare
3
Il Formalismo dell'Oscillazione
BL, BH : autostati dell'Hamiltoniano β£ π΅ πΏ π» ξ
=πβ£ π΅ 0 ξ
Β±πβ£ π΅ 0 ξ ξ
β£ π΅ πΏ π» ξπ‘ξξ
= π βπξ π πΏ π» βπ ξ¬ πΏ π» 2 ξπ‘ β£ π΅ πΏ π» ξ
CP conservata : | p | = | q | = 2-1/2 CP violata : < π΅ πΏ | π΅ π» >β 0 Modello Standard : Leggera violazione di CP nella funzione d'onda π π = π tb β π td π td β π tb β£ π π β£β1β3β
10 β4 π₯ π‘ = π π‘ π π mH β mL = ξξ¬ ξ¬ = ξ¬ π» β ξ¬ πΏ ξ¬ =2 ξ¬ π» β ξ¬ πΏ ξ¬ π» ξ ξ¬ πΏ =πξ 10 β4 ξ cfr K0 : DG/G ~ 1 Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare
4
L' evoluzione temporale
Se all'istante iniziale ho prodotto un B0, ad un istante successivo ritrovo uno stato: β£ξξπ‘ξξ
= π βπππ‘ π β ξ¬ 2 π‘ cosξξ π π π‘ξβ£ π΅ 0 ξ
ξπ π π sinξξ π π π‘ξβ£ π΅ ξ 0 ξ
termine oscillante Violazione di CP nell'oscillazione e per l'anti-B0: β£ξξπ‘ξξ
= π βπππ‘ π β ξ¬ 2 π‘ cosξξ π π π‘ξβ£ π΅ ξ 0 ξ
ξπ π π sinξξ π π π‘ξβ£ π΅ 0 ξ
decadimento t = 1/ G esercizio : verifica ξπ= π π» β π πΏ ξξ¬β0 ξ¬= ξ¬ πΏ ξ ξ¬ π» 2 π= π π» ξ π πΏ Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare
5
L' evoluzione del sistema a BABAR
π β π ξ Elettrone e positrone vengono prodotti e accelerati l'uno contro l'altro nei tubi del collisore PEPII πΈξ π β ξ=9.1πΊππ πΈξ π ξ ξ=3.0πΊππ Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare
6
L' evoluzione del sistema a BABAR
U(4S) π β π ξ Nella collisione e+e- viene prodotta una particella instabile, la U(4S) πΈξπΆ.π.ξ=10.580GeV=πξξ³ξ4Sξξβ2πξ π΅ 0 ξ Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare
7
L' evoluzione del sistema a BABAR
π΅ 0 U(4S) π΅ 0 Dopo ~10-24 sec la U(4S) decade in B0 e anti-B0 che evolvono come un unico stato quantistico coerente Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare
8
L' evoluzione del sistema a BABAR
π΅ 0 π΅ 0 Dopo ~10-12 sec uno dei due decade in particelle che osservo nel rivelatore. Ricostruisco la posizione del primo vertice di decadimento. Il secondo evolve liberamente, e puo' oscillare Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare
9
L' evoluzione del sistema a BABAR
π΅ 0 < L > ~ 250 mm π΅ 0 π΅ 0 Dopo altri ~10-12 sec decade anche il secondo B0 Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare
10
Corso di Fisica Subnucleare
I Decadimenti Dato un generico stato finale f, definisco quattro ampiezze : π΄ π =π΄ξ π΅ 0 ξπξξ1ξ π΄ π =π΄ξ π΅ 0 ξ π ξξ2ξ π΄ π =π΄ξ π΅ 0 ξπξξ3ξ π΄ π =π΄ξ π΅ 0 ξ π ξξ4ξ Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare
11
Corso di Fisica Subnucleare
Gli stati di tag Dato un generico stato finale f, definisco quattro ampiezze : Stato di βtagβ : due di quelle ampiezze sono nulle. Esempio: decadimenti semileptonici π΄ π =π΄ξ π΅ 0 ξπξξ1ξ π΄ π =π΄ξ π΅ 0 ξ π ξξ2ξ π΅ 0 ξ π· β π ξ ξ π π΄ π =π΄ξ π΅ 0 ξπξξ3ξ π΅ 0 ξ π· ξ π β ξ π π΄ π =π΄ξ π΅ 0 ξ π ξξ4ξ π΅ 0 ξ π· ξ π β ξ π π΅ 0 ξ π· β π ξ ξ π Identificano il sapore del B decaduto Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare
12
Violazione di CP diretta
Dato un generico stato finale f, definisco quattro ampiezze : Violazione di CP diretta implica che : π΄ π =π΄ξ π΅ 0 ξπξξ1ξ β£ π΄ π β£β β£ π΄ π β£ π΄ π =π΄ξ π΅ 0 ξ π ξξ2ξ π΄ π =π΄ξ π΅ 0 ξπξξ3ξ β£ π΄ π π΄ π β£β 1 π΄ π =π΄ξ π΅ 0 ξ π ξξ4ξ esempio e discussione Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare
13
Interferenza tra mixing e decadimento
Ha luogo se f e' un autostato di CP π= π = π πΆπ (es. ξ + ξ β , π½ ξ΅ πΎ π ) π΄ π =π΄ξ π΅ 0 ξπξξ1ξ Allora, ovviamente π΄ π =π΄ξ π΅ 0 ξ π ξξ2ξ π΄ 1 = π΄ 2 π΄ π =π΄ξ π΅ 0 ξπξξ3ξ π΄ 3 = π΄ 4 π΄ π =π΄ξ π΅ 0 ξ π ξξ4ξ Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare
14
Corso di Fisica Subnucleare
Formalismo a BABAR Evoluzione temporale dei due mesoni nel sistema del centro di massa (i due mesoni sono emessi in direzioni opposte, li identifichiamo come quello in avanti (forward) e indietro (backwards) Notare che, finche' uno dei due non decade, i mesoni sono contemporaneamente presenti (quindi tf = tb ). Dunque, fino a che uno non decade, coesistono solo due stati di sapore opposto Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare
15
Corso di Fisica Subnucleare
Il decadimento Ampiezza di probabilita' di osservare una coppia di stati finali f1,f2 prodotti agli istanti t1 e t2 : Probabilita' : Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare
16
Corso di Fisica Subnucleare
Caso Particolare f 1 = f 1 = f πΆπ autostato di CP (p+p-, p+p-p0,J/y K0, f K0 , ...) f 2 stato di tag (e.g : D(*)+l -v, D(*)+p -, ...) π΄ 1 = π΄ π πΆπ , π΄ 2 =0, π΄ 2 = π΄ π‘ππ In tale caso avro': E la probabilita' descritta sopra si semplifica come: ξ± f πΆπ ξ π‘ πΆπ ξ, π΅ 0 ξ π‘ π‘ππ ξ CP conservata se lfCP = 1 Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare
17
Corso di Fisica Subnucleare
Asimmetria di CP (1) Analogamente la probabilita' per il medesimo autostato di CP, quando identifico un B0 (f2 = D(*)-l +v, D(*)-p +, ...) π΄ 1 = π΄ π πΆπ , π΄ 2 =0, π΄ 2 = π΄ π‘ππ ξ± f πΆπ ξ π‘ πΆπ ξ, π΅ π‘ππ 0 ξ π‘ π‘ππ ξ - + Per confronto : ξ± f πΆπ ξ π‘ πΆπ ξ, π΅ π‘ππ 0 ξ π‘ π‘ππ ξ + - Nota : i risultati dipendono solo dalla differenza Dt = tfCP -ttag Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare
18
Corso di Fisica Subnucleare
Asimmetria di CP (2) π π πΆπ ξξπ‘ξ= ξ± π πΆπ π΅ π‘ππ 0 ξξπ‘ξβξ± π πΆπ π΅ π‘ππ 0 ξξπ‘ξ ξ± π πΆπ π΅ π‘ππ 0 ξξπ‘ξξξ± π πΆπ π΅ π‘ππ 0 ξξπ‘ξ π π πΆπ ξξπ‘ξ= ξ1β β£ ξ π πΆπ β£ 2 ξcosξξ π π΅ ξπ‘ξβ2βξ ξ π πΆπ ξsinξξ π π΅ ξπ‘ξ 1ξ β£ ξ π πΆπ β£ 2 ξ π πΆπ =1ξ π π πΆπ =0 β£ ξ π πΆπ β£ ξ1ξViolazione diretta ξ π πΆπ = π πξ ξmodi aurei π π πΆπ ξξπ‘ξ=βξ ξ π πΆπ ξsinξξ π π΅ ξπ‘ξ nei modi aurei : Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare
19
Corso di Fisica Subnucleare
Asimmetria di Mixing Considero viceversa i casi in cui f1 e f2 siano due stati di tag. Definisco questa volta l'asimmetria di puro mixing : { { Unmixed Mixed π πππ₯ ξξπ‘ξ= ξ± π΅ 0 π΅ 0 ξξπ‘ξβξ± π΅ 0 π΅ 0 ξξπ‘ξβξ± π΅ 0 π΅ 0 ξξπ‘ξ ξ± π΅ 0 π΅ 0 ξξπ‘ξξξ± π΅ 0 π΅ 0 ξξπ‘ξξξ± π΅ 0 π΅ 0 ξξπ‘ξ Ignorando la violazione di CP nel mixing, si trova che : π πππ₯ ξξπ‘ξ=cosξξ π π΅ ξπ‘ξ Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare
Presentazioni simili
© 2024 SlidePlayer.it Inc.
All rights reserved.