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Corso di Fisica Subnucleare

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Presentazione sul tema: "Corso di Fisica Subnucleare"β€” Transcript della presentazione:

1 Corso di Fisica Subnucleare
Oscillazione B0 anti B0 Formalismo Evoluzione temporale La fisica alle Beauty Factories Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare

2 Il Formalismo dell'Oscillazione
Autostati di interazione : | 𝐡 0 ξ‚…=| 𝑏 ξ‚— 𝑑 Produzione : Decadimento : 𝑒 + 𝑒 βˆ’ ξ‚Œ 𝐡 0 𝐡 ξ‚— 0 ξ‚± f 𝐢𝑃 ξ‚ž 𝑑 𝐢𝑃 ξ‚Ÿ, 𝐡 π‘‘π‘Žπ‘” 0 ξ‚ž 𝑑 π‘‘π‘Žπ‘” ξ‚Ÿ f 𝐢𝑃 ξ‚ž 𝑑 𝐢𝑃 ξ‚Ÿ, 𝐡 π‘‘π‘Žπ‘” 0 ξ‚ž 𝑑 π‘‘π‘Žπ‘” ξ‚Ÿ 𝐡 0 ξ‚Œ 𝑒 + 𝐷 βˆ’  𝑒 , 𝐷 βˆ’  + ,... 𝐡 0 ξ‚— ξ‚Œ 𝑒 βˆ’ 𝐷 +  𝑒 ξ‚— , 𝐷 +  βˆ’ ,... 𝐢𝑃| 𝐡 0 ξ‚…=| 𝐡 ξ‚— 0 ξ‚… W.I. inducono transizioni B0 <-> anti B0 mediante diagrammi β€œa scatola” (DB = 2 N.C.) 𝑖 βˆ‚ βˆ‚π‘‘ ξ‚ž 𝐡 0 𝐡 ξ‚— 0 ξ‚Ÿ = ξ‚ž 𝐻 11 𝐻 12 𝐻 21 𝐻 22 ξ‚Ÿ ξ‚ž 𝐡 0 𝐡 ξ‚— 0 ξ‚Ÿ CPT: H11 = H22 CP : H12 = H21 H hermitiana H12 = H21* Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare

3 Il Formalismo dell'Oscillazione
BL, BH : autostati dell'Hamiltoniano ∣ 𝐡 𝐿 𝐻 ξ‚…=π‘βˆ£ 𝐡 0 ξ‚…Β±π‘žβˆ£ 𝐡 0 ξ‚— ξ‚… ∣ 𝐡 𝐿 𝐻 ξ‚žπ‘‘ξ‚Ÿξ‚…= 𝑒 βˆ’π‘–ξ‚ž π‘š 𝐿 𝐻 βˆ’π‘–  𝐿 𝐻 2 ξ‚Ÿπ‘‘ ∣ 𝐡 𝐿 𝐻 ξ‚… CP conservata : | p | = | q | = 2-1/2 CP violata : < 𝐡 𝐿 | 𝐡 𝐻 >β‰ 0 Modello Standard : Leggera violazione di CP nella funzione d'onda π‘ž 𝑝 = 𝑉 tb βˆ— 𝑉 td 𝑉 td βˆ— 𝑉 tb ∣ π‘ž 𝑝 βˆ£βˆ’1β‰ˆ3β‹… 10 βˆ’4 π‘₯ 𝑑 = π‘š 𝑑 π‘š π‘Š mH – mL =   =  𝐻 βˆ’  𝐿  =2  𝐻 βˆ’  𝐿  𝐻   𝐿 =π‘œξ‚ž 10 βˆ’4 ξ‚Ÿ cfr K0 : DG/G ~ 1 Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare

4 L' evoluzione temporale
Se all'istante iniziale ho prodotto un B0, ad un istante successivo ritrovo uno stato: βˆ£ξƒξ‚žπ‘‘ξ‚Ÿξ‚…= 𝑒 βˆ’π‘–π‘šπ‘‘ 𝑒 βˆ’  2 𝑑 cosξ‚žξ‚­ π‘š 𝑑 π‘‘ξ‚Ÿβˆ£ 𝐡 0 𝑖 π‘ž 𝑝 sinξ‚žξ‚­ π‘š 𝑑 π‘‘ξ‚Ÿβˆ£ 𝐡 ξ‚— 0 ξ‚… termine oscillante Violazione di CP nell'oscillazione e per l'anti-B0: βˆ£ξƒ‹ξ‚žπ‘‘ξ‚Ÿξ‚…= 𝑒 βˆ’π‘–π‘šπ‘‘ 𝑒 βˆ’  2 𝑑 cosξ‚žξ‚­ π‘š 𝑑 π‘‘ξ‚Ÿβˆ£ 𝐡 ξ‚— 0 𝑖 𝑝 π‘ž sinξ‚žξ‚­ π‘š 𝑑 π‘‘ξ‚Ÿβˆ£ 𝐡 0 ξ‚… decadimento t = 1/ G esercizio : verifica ξ‚­π‘š= π‘š 𝐻 βˆ’ π‘š 𝐿 ≃0 =  𝐿   𝐻 2 π‘š= π‘š 𝐻  π‘š 𝐿 Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare

5 L' evoluzione del sistema a BABAR
𝑒 βˆ’ 𝑒  Elettrone e positrone vengono prodotti e accelerati l'uno contro l'altro nei tubi del collisore PEPII πΈξ‚ž 𝑒 βˆ’ ξ‚Ÿ=9.1𝐺𝑒𝑉 πΈξ‚ž 𝑒  ξ‚Ÿ=3.0𝐺𝑒𝑉 Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare

6 L' evoluzione del sistema a BABAR
U(4S) 𝑒 βˆ’ 𝑒  Nella collisione e+e- viene prodotta una particella instabile, la U(4S) πΈξ‚žπΆ.𝑀.ξ‚Ÿ=10.580GeV=π‘šξ‚žξ‚³ξ‚ž4Sξ‚Ÿξ‚Ÿβ‰ƒ2π‘šξ‚ž 𝐡 0 ξ‚Ÿ Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare

7 L' evoluzione del sistema a BABAR
𝐡 0 U(4S) 𝐡 0 Dopo ~10-24 sec la U(4S) decade in B0 e anti-B0 che evolvono come un unico stato quantistico coerente Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare

8 L' evoluzione del sistema a BABAR
𝐡 0 𝐡 0 Dopo ~10-12 sec uno dei due decade in particelle che osservo nel rivelatore. Ricostruisco la posizione del primo vertice di decadimento. Il secondo evolve liberamente, e puo' oscillare Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare

9 L' evoluzione del sistema a BABAR
𝐡 0 < L > ~ 250 mm 𝐡 0 𝐡 0 Dopo altri ~10-12 sec decade anche il secondo B0 Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare

10 Corso di Fisica Subnucleare
I Decadimenti Dato un generico stato finale f, definisco quattro ampiezze : 𝐴 𝑓 =π΄ξ‚ž 𝐡 0 ξ‚Œπ‘“ξ‚Ÿξ‚ž1ξ‚Ÿ 𝐴 𝑓 =π΄ξ‚ž 𝐡 0 ξ‚Œ 𝑓 ξ‚Ÿξ‚ž2ξ‚Ÿ 𝐴 𝑓 =π΄ξ‚ž 𝐡 0 ξ‚Œπ‘“ξ‚Ÿξ‚ž3ξ‚Ÿ 𝐴 𝑓 =π΄ξ‚ž 𝐡 0 ξ‚Œ 𝑓 ξ‚Ÿξ‚ž4ξ‚Ÿ Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare

11 Corso di Fisica Subnucleare
Gli stati di tag Dato un generico stato finale f, definisco quattro ampiezze : Stato di β€œtag” : due di quelle ampiezze sono nulle. Esempio: decadimenti semileptonici 𝐴 𝑓 =π΄ξ‚ž 𝐡 0 ξ‚Œπ‘“ξ‚Ÿξ‚ž1ξ‚Ÿ 𝐴 𝑓 =π΄ξ‚ž 𝐡 0 ξ‚Œ 𝑓 ξ‚Ÿξ‚ž2ξ‚Ÿ 𝐡 0 ξ‚Œ 𝐷 βˆ’ 𝑙   𝑙 𝐴 𝑓 =π΄ξ‚ž 𝐡 0 ξ‚Œπ‘“ξ‚Ÿξ‚ž3ξ‚Ÿ 𝐡 0 ξ‚Œ 𝐷  𝑙 βˆ’  𝑙 𝐴 𝑓 =π΄ξ‚ž 𝐡 0 ξ‚Œ 𝑓 ξ‚Ÿξ‚ž4ξ‚Ÿ 𝐡 0 ξ‚Œ 𝐷  𝑙 βˆ’  𝑙 𝐡 0 ξ‚Œ 𝐷 βˆ’ 𝑙   𝑙 Identificano il sapore del B decaduto Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare

12 Violazione di CP diretta
Dato un generico stato finale f, definisco quattro ampiezze : Violazione di CP diretta implica che : 𝐴 𝑓 =π΄ξ‚ž 𝐡 0 ξ‚Œπ‘“ξ‚Ÿξ‚ž1ξ‚Ÿ ∣ 𝐴 𝑓 βˆ£β‰ βˆ£ 𝐴 𝑓 ∣ 𝐴 𝑓 =π΄ξ‚ž 𝐡 0 ξ‚Œ 𝑓 ξ‚Ÿξ‚ž2ξ‚Ÿ 𝐴 𝑓 =π΄ξ‚ž 𝐡 0 ξ‚Œπ‘“ξ‚Ÿξ‚ž3ξ‚Ÿ ∣ 𝐴 𝑓 𝐴 𝑓 βˆ£β‰ 1 𝐴 𝑓 =π΄ξ‚ž 𝐡 0 ξ‚Œ 𝑓 ξ‚Ÿξ‚ž4ξ‚Ÿ esempio e discussione Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare

13 Interferenza tra mixing e decadimento
Ha luogo se f e' un autostato di CP 𝑓= 𝑓 = 𝑓 𝐢𝑃 (es.  +  βˆ’ , 𝐽 ξ‚΅ 𝐾 𝑠 ) 𝐴 𝑓 =π΄ξ‚ž 𝐡 0 ξ‚Œπ‘“ξ‚Ÿξ‚ž1ξ‚Ÿ Allora, ovviamente 𝐴 𝑓 =π΄ξ‚ž 𝐡 0 ξ‚Œ 𝑓 ξ‚Ÿξ‚ž2ξ‚Ÿ 𝐴 1 = 𝐴 2 𝐴 𝑓 =π΄ξ‚ž 𝐡 0 ξ‚Œπ‘“ξ‚Ÿξ‚ž3ξ‚Ÿ 𝐴 3 = 𝐴 4 𝐴 𝑓 =π΄ξ‚ž 𝐡 0 ξ‚Œ 𝑓 ξ‚Ÿξ‚ž4ξ‚Ÿ Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare

14 Corso di Fisica Subnucleare
Formalismo a BABAR Evoluzione temporale dei due mesoni nel sistema del centro di massa (i due mesoni sono emessi in direzioni opposte, li identifichiamo come quello in avanti (forward) e indietro (backwards) Notare che, finche' uno dei due non decade, i mesoni sono contemporaneamente presenti (quindi tf = tb ). Dunque, fino a che uno non decade, coesistono solo due stati di sapore opposto Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare

15 Corso di Fisica Subnucleare
Il decadimento Ampiezza di probabilita' di osservare una coppia di stati finali f1,f2 prodotti agli istanti t1 e t2 : Probabilita' : Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare

16 Corso di Fisica Subnucleare
Caso Particolare f 1 = f 1 = f 𝐢𝑃 autostato di CP (p+p-, p+p-p0,J/y K0, f K0 , ...) f 2 stato di tag (e.g : D(*)+l -v, D(*)+p -, ...) 𝐴 1 = 𝐴 𝑓 𝐢𝑃 , 𝐴 2 =0, 𝐴 2 = 𝐴 π‘‘π‘Žπ‘” In tale caso avro': E la probabilita' descritta sopra si semplifica come: ξ‚± f 𝐢𝑃 ξ‚ž 𝑑 𝐢𝑃 ξ‚Ÿ, 𝐡 0 ξ‚ž 𝑑 π‘‘π‘Žπ‘” ξ‚Ÿ CP conservata se lfCP = 1 Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare

17 Corso di Fisica Subnucleare
Asimmetria di CP (1) Analogamente la probabilita' per il medesimo autostato di CP, quando identifico un B0 (f2 = D(*)-l +v, D(*)-p +, ...) 𝐴 1 = 𝐴 𝑓 𝐢𝑃 , 𝐴 2 =0, 𝐴 2 = 𝐴 π‘‘π‘Žπ‘” ξ‚± f 𝐢𝑃 ξ‚ž 𝑑 𝐢𝑃 ξ‚Ÿ, 𝐡 π‘‘π‘Žπ‘” 0 ξ‚ž 𝑑 π‘‘π‘Žπ‘” ξ‚Ÿ - + Per confronto : ξ‚± f 𝐢𝑃 ξ‚ž 𝑑 𝐢𝑃 ξ‚Ÿ, 𝐡 π‘‘π‘Žπ‘” 0 ξ‚ž 𝑑 π‘‘π‘Žπ‘” ξ‚Ÿ + - Nota : i risultati dipendono solo dalla differenza Dt = tfCP -ttag Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare

18 Corso di Fisica Subnucleare
Asimmetria di CP (2) π‘Ž 𝑓 𝐢𝑃 ξ‚žξ‚­π‘‘ξ‚Ÿ= ξ‚± 𝑓 𝐢𝑃 𝐡 π‘‘π‘Žπ‘” 0 ξ‚žξ‚­π‘‘ξ‚Ÿβˆ’ξ‚± 𝑓 𝐢𝑃 𝐡 π‘‘π‘Žπ‘” 0 ξ‚žξ‚­π‘‘ξ‚Ÿ ξ‚± 𝑓 𝐢𝑃 𝐡 π‘‘π‘Žπ‘” 0 ξ‚žξ‚­π‘‘ξ‚Ÿξ‚ƒξ‚± 𝑓 𝐢𝑃 𝐡 π‘‘π‘Žπ‘” 0 ξ‚žξ‚­π‘‘ξ‚Ÿ π‘Ž 𝑓 𝐢𝑃 ξ‚žξ‚­π‘‘ξ‚Ÿ= ξ‚ž1βˆ’ ∣  𝑓 𝐢𝑃 ∣ 2 ξ‚Ÿcosξ‚žξ‚­ π‘š 𝐡 ξ‚­π‘‘ξ‚Ÿβˆ’2β„‘ξ‚ž  𝑓 𝐢𝑃 ξ‚Ÿsinξ‚žξ‚­ π‘š 𝐡 ξ‚­π‘‘ξ‚Ÿ 1 ∣  𝑓 𝐢𝑃 ∣ 2  𝑓 𝐢𝑃 =1ξ‚Œ π‘Ž 𝑓 𝐢𝑃 =0 ∣  𝑓 𝐢𝑃 ∣ ξ‚„1ξ‚ŒViolazione diretta  𝑓 𝐢𝑃 = 𝑒 𝑖 ξ‚Œmodi aurei π‘Ž 𝑓 𝐢𝑃 ξ‚žξ‚­π‘‘ξ‚Ÿ=β„‘ξ‚ž  𝑓 𝐢𝑃 ξ‚Ÿsinξ‚žξ‚­ π‘š 𝐡 ξ‚­π‘‘ξ‚Ÿ nei modi aurei : Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare

19 Corso di Fisica Subnucleare
Asimmetria di Mixing Considero viceversa i casi in cui f1 e f2 siano due stati di tag. Definisco questa volta l'asimmetria di puro mixing : { { Unmixed Mixed π‘Ž 𝑀𝑖π‘₯ ξ‚žξ‚­π‘‘ξ‚Ÿ= ξ‚± 𝐡 0 𝐡 0 ξ‚žξ‚­π‘‘ξ‚Ÿβˆ’ξ‚± 𝐡 0 𝐡 0 ξ‚žξ‚­π‘‘ξ‚Ÿβˆ’ξ‚± 𝐡 0 𝐡 0 ξ‚žξ‚­π‘‘ξ‚Ÿ ξ‚± 𝐡 0 𝐡 0 ξ‚žξ‚­π‘‘ξ‚Ÿξ‚ƒξ‚± 𝐡 0 𝐡 0 ξ‚žξ‚­π‘‘ξ‚Ÿξ‚ƒξ‚± 𝐡 0 𝐡 0 ξ‚žξ‚­π‘‘ξ‚Ÿ Ignorando la violazione di CP nel mixing, si trova che : π‘Ž 𝑀𝑖π‘₯ ξ‚žξ‚­π‘‘ξ‚Ÿ=cosξ‚žξ‚­ π‘š 𝐡 ξ‚­π‘‘ξ‚Ÿ Colloquium14/11/06 Franco Simonetto Corso di Fisica Subnucleare


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