Corso di Elettrotecnica Allievi aerospaziali

Presentazione sul tema: "Corso di Elettrotecnica Allievi aerospaziali"— Transcript della presentazione:

1 Corso di Elettrotecnica Allievi aerospaziali
Reti Elettriche – Parte I Revisione aggiornata al (

2 Oggetto del corso Studio delle reti elettriche
- reti in regime stazionario - reti in regime lentamente variabile ed in particolare sinusoidale Elementi di impianti elettrici - il trasformatore - elementi di sicurezza elettrica

3 Supporti didattici Giulio Fabricatore: “Elettrotecnica ed applicazioni” Liguori Editore Appunti integrativi su: - Trasformatore - Esercizi numerici Slides del corso

4 Tipologia delle reti elettriche considerate
Reti di bipoli Definizione preliminare di bipolo: Oggetto elettrico facente capo a due morsetti terminali A e B, che sono attraversati dalla corrente i e a cui è applicata la tensione v. Si considera il funzionamento dei singoli bipoli “a scatola chiusa”, partendo dalle relazioni tra v ed i.

5 Corrente elettrica, tensione elettrica e forza elettromotrice
Richiami preliminari Corrente elettrica, tensione elettrica e forza elettromotrice

6 La corrente elettrica (di conduzione)
Δq carica netta che, nell’intervallo di tempo Δt, transita nel verso diretto dalla sez. A alla sez. B attraverso la sez. S.

7 Vettore densità di corrente (di conduzione)
Il vettore densità di corrente di conduzione da A verso B attraverso la superficie S è definito da:

8 Corrente elettrica in un conduttore filiforme
Definizione di Ampére. In 2 conduttori filiformi, rettilinei, paralleli e indefiniti posti in aria circola la corrente di un A, se tra di essi si esercita una forza pari a 2·10-7 N per metro di lunghezza.

9 Misura della corrente (amperometro ideale)
L’amperometro ha 2 morsetti,uno + ed uno - Misura della corrente da A verso B. Misura della corrente da B verso A.

10 Diversi tipi di corrente
Corrente nei conduttori metallici, costituita da un flusso di elettroni (e=-1.6·10-19 coulomb) (1 coulomb=1 A * 1 sec) Corrente nei conduttori elettrolitici costituiti da un flusso di ioni positivi e negativi

11 La corrente nei semiconduttori
Struttura cristallina del silicio Conduzione di tipo p (positiva) costituita da un flusso di “buchi”

12 La corrente di spostamento
La corrente di spostamento jS attraverso una superficie S invariata nel tempo ed immersa in un mezzo lineare di costante dielettrica ε è data da: La quantità rappresenta il vettore densità di corrente di spostamento

13 Un esempio di corrente di spostamento
v

14 La corrente totale La somma della corrente di conduzione i e della corrente di spostamento jS: itot=i+jS è detta corrente totale. Il corrispondente vettore densità è solenoidale: Pertanto la somma delle correnti di conduzione i e di spostamento jS uscenti dalla (o entranti nella) superficie chiusa Σ è nulla.

15 La tensione elettrica Data una linea ϒ di estremi A e B si dice tensione da A a B lungo ϒ, la quantità che rappresenta il lavoro compiuto dal campo elettrico per spostare l’unità di carica positiva da A a B lungo ϒ. L’unità di misura della tensione è il volt [V]. 1 volt=1 joule/coulomb. (1 coulomb =1 ampére·secondo). Se il campo elettrico è conservativo la tensione è

16 La tensione elettrica indipendente da γ. Il campo elettrico è dotato di potenziale: La d.d.p. tra A e B può essere formalmente indicata come

17 Misura della tensione elettrica (voltmetro ideale)
Il voltmetro ha 2 morsetti,uno + ed uno - Misura della d.d.p. VAB Misura della d.d.p. VBA

18 Forza elettromotrice Si dice forza elettromotrice (f.e.m.) agente lungo una linea chiusa orientata γ la quantità scalare algebrica: Essa è diversa da zero solo se non è conservativo sulla linea γ o almeno su di una sua parte e quindi se γ è immersa in tutto o in parte in una regione dello spazio R sede di fenomeni fisici di trasformazione d’energia.

19 L’esempio della pila (funzionamento a vuoto)
Sia KT la forza totale agente sull’unità di carica. dove è il campo elettrostatico creato dalla distribuzione di cariche sugli elettrodi e è il campo di natura

20 L’esempio della pila (funzionamento a vuoto)
elettrochimica presente solo all’interno della soluz. elettrolitica,dove: Nell’aria si ha:

21 F.e.m derivante dall’induzione elettromagnetica
Solenoidalità del vettore induzione magnetica

22 F.e.m derivante dall’induzione elettromagnetica
Flusso concatenato con una linea chiusa orientata γ Per la solenoidalità del vettore induzione magnetica i due integrali di superficie estesi a S1 e S2 sono indipendenti dalla superficie purché questa sia orlata da γ. Dati il vettore induzione magnetica ed una linea chiusa orientata γ si definisce pertanto flusso di tale vettore concatenato con γ la quantità: in cui Sγ è una qualsiasi superficie orlata da γ e la normale a Sγ è orientata in maniera congruente all’orientazione di γ.

23 F.e.m derivante dall’induzione elettromagnetica
Flusso concatenato con una linea chiusa orientata γ Congruenza del verso della normale alla superficie S rispetto a quello della linea γ

24 F.e.m derivante dall’induzione elettromagnetica
Legge di Faraday Per effetto della variabilità nel tempo dell’induzione magnetica, nella linea chiusa orientata γ insorge una f.e.m. data da: in cui vale il segno – se il flusso concatenato con γ è calcolato con la stessa orientazione di γ con cui è definita la f.e.m e.

25 Definizione di bipolo Si definisce bipolo un oggetto elettrico racchiuso da una superficie S, da cui fuoriescano due morsetti A e B; S sia scelta in maniera tale che: 1) iA=iB; 2) sia conservativo su S e nelle sue immediate vicinanze; 3) vi sia assenza di forze di natura non elettrica. Il regime di funzionam. è stazionario o lentamente variabile

26 Esempi di bipoli A B Pila ideale

27 Esempi di bipoli: la capacità
v B

28 Convenzioni dei segni in un bipolo

29 Potenza assorbita da un conduttore
Convenz. utilizzatore Il lavoro dL secondo la direzione della forza per spostare la carica positiva dq da A a B (lavoro assorbito) è: La potenza corrispond. è pass=vi: tale espressione è esatta in regime staz. ed approssim. in regime lentamente variab.

30 Passorbita=vi Perogata=-vi
Tale potenza è erogata dal resto della rete a monte del conduttore e trasferita a questo che la assorbe. Se si considera il lavoro elementare dL da B ad A,si ha: dL=-vidt e p=-vi questa potenza,derivante da un lavoro secondo una direzione opposta alla forza, si dice erogata dal conduttore. Se si considera un qualsiasi bipolo e si adopera la convenzione dell’utilizzatore si può dimostrare che continuano a valere le precedenti relazioni: Passorbita=vi Perogata=-vi Se v·i>0 si può dimostrare che una potenza positiva entra nella superficie limite del bipolo utilizzatore.

31 Potenza erogata o assorbita da un bipolo (convenzione del generatore)
Perogata=-vi=vi’ Passorbita=vi=-vi’

32 Potenza assorbita o erogata da un bipolo
Convenzione dell’utilizzatore p assorbita =vi p erogata =-vi Convenzione del generatore p erogata =vi p assorbita =-vi

33 Misura della potenza La misura della potenza assorbita (o erogata) da un bipolo si fa con il wattmetro, che presenta 2 coppie di morsetti: una coppia amperometrica attraversata da i ed una voltmetrica, cui è applicata v. Ciascuna coppia ha un morsetto +.

34 I principio di Kirchhoff (Legge di Kirchhoff delle correnti -LKC)
Per la definizione di bipolo: In generale: m numero lati confluenti nel nodo

35 II principio di Kirchhoff (Legge di Kirchhoff delle tensioni -LKT)
Per la definizione di bipolo: In generale: m è il numero di lati della maglia

36 Reti in regime stazionario
Analisi delle reti

37 Caratteristica statica di un bipolo
Si dice caratteristica statica di un bipolo la relazione: V=f(I)) che lega la tensione V applicata ai morsetti A e B alla corrente I che lo attraversa in regime stazionario. Due bipoli si dicono equivalenti se hanno la stessa caratteristica

38 Dipendenza della caratteristica dalle convenz. dei segni di V ed I

39 Dipendenza della caratteristica dalle convenz. dei segni di V ed I

40 Classificazione dei bipoli: bipoli lineari e non lineari
Si dice lineare un bipolo la cui caratteristica è lineare. Si dice non lineare nel caso contrario

41 Classificazione dei bipoli:bipoli inerti e bipoli non inerti
Si dice inerte un bipolo la cui caratteristica la caratteristica passa per l’origine degli assi. Si dice non inerte nel caso contrario

42 Classificazione dei bipoli: bipoli passivi
Si dice passivo un bipolo per il quale la potenza assorbita è maggiore o eguale a zero. Esso funziona sempre da utilizzatore. V·I≥0

43 Classificazione dei bipoli: bipoli attivi
Si dice attivo un bipolo non passivo. In alcune regioni del piano V,I esso funziona da generatore in altre da utilizzatore. V·I>0 V·I≤O V·I≥0 Convenzione utilizzatore

44 Una rete elementare

45 Bipoli lineari ideali

46 Bipolo Resistenza G

47 Potenza assorbita dal bipolo Resistenza
Convenzione utilizzatore Pass=V∙I=(R∙I)∙I=R∙I2; Pass= V2/R=G V2. Convenzione generatore Pass=-V∙I=-(-R∙I)∙I=R∙I2; Pass= V2/R=G V2.

48 Una diversa caratterizzazione del bipolo resistenza
Vn, Pn 10 V, 20 W 500 V, 50 kW

49 Equivalenza di bipoli Due bipoli si dicono equivalenti se hanno la stessa caratteristica statica

50 Corrente nei conduttori metallici
e=-1.6·10-19 coulomb V=RI

51 Resistenza reale di un conduttore
La resistenza di un conduttore cilindrico di sezione S e lunghezza l è dato da: dove ρ è la resistività variabile con la temperatura T: ρ= ρ0(1+αT) ρ0 resistività a 0 0C

52 Generatore ideale di tensione
V=E

53 Generatore ideale di corrente
I=J

54 Corto circuito ideale V=0
Può essere derivato dal bipolo resistenza ponendo R=0 o dal bipolo generatore ideale di tensione ponendo E=0

55 Aperto ideale I=0 Può essere derivato dal bipolo resistenza ponendo G=0 o dal bipolo generatore ideale di corrente ponendo J=0

56 Serie e parallelo di bipoli

57 Resistenze in serie

58 Resistenze in parallelo
Se n=2 Se

59 Generatori ideali di tensione in serie e in parallelo
E=E1=E2 I=I1+I2

60 Equivalenza di bipoli

61 Equivalenza di bipoli

62 Equivalenza di bipoli V=E I=J

63 Bipolo di Thévenin LKT Caratteristica statica

64 Bipolo di Norton LKC Caratteristica statica

65 Equivalenza del bipolo di Norton al bipolo di Thévenin
Il bipolo di Norton è equivalente al bipolo di Thévenin se:

66 Generatore reale di tensione
Pila reale sotto carico Circuito equivalente B A

67 Generatore reale di tensione
P B O

68 Potenza utile erogata dal generatore reale di tensione
Il massimo di Pu al variare di Ru si ha se:

69 Bilancio delle potenze e rendimento
LKT

70 Caduta di tensione nel generatore reale di tensione

71 Parallelo di generatori reali di tensione
Ic=0 se E1=E2

72 Una particolarizzazione della LKT
LKT per una generica maglia a m lati Generico lato k-esimo

73 Un esempio

74 Formule del partitore di tensione
Ripartizione della tensione V applicata a 2 resistenze in serie

75 Formule del partitore di corrente
Ripartizione della corrente I tra due resistenze in parallelo

76 Trasformazioni triangolo-stella e stella-triangolo

77 Equivalenza di tripoli di resistenze

78 Condizioni di equivalenza tra tripoli di resistenze

79 Condizioni di equivalenza tra tripoli di resistenze

80 Condizioni di equivalenza tra tripoli di resistenze

81 Equazioni delle trasformazioni triangolo-stella e stella-triangolo
Eliminando J dalle equazioni precedenti si ottiene il sistema:

82 Equazioni delle trasformazioni triangolo-stella e stella-triangolo
Trasformazione triangolo-stella Trasformazione stella-triangolo

83 Un caso particolare

84 Analisi di una rete elettrica
LKT per le maglie 1, 2, 3 1) 2) 3) LKC per il nodo A (o B)

85 Analisi di una rete elettrica, grafo, albero e coalbero
Data una generica rete elettrica di bipoli lineari costituita da l lati e n nodi: Si dice grafo l’insieme costituito da tutti i lati e nodi della rete. Si dice albero il sottoinsieme del grafo costituito da tutti i nodi e da n-1 lati che congiungono tali nodi senza formare maglie chiuse. Il coalbero è l’insieme complementare dell’albero. Esso è costituito da l- (n-1) lati

86 Esempi di grafi, alberi e coalberi
n=2

87 Esempi di grafi, alberi e coalberi
n=6

88 Analisi di reti resistive con sorgenti di tensione
Data la generica rete, con l lati ed n nodi: il calcolo delle correnti si effettua risolvendo il sistema di l eq. lineari nelle l incognite Ik costituito da: l-(n-1) LKT n LKC

89 Un esempio numerico E1=30 V E2=60 V Sistema risolvente
Forma matriciale Risultato I1=0 I2=1,5 A I3=1,5 A

90 Le potenze in gioco Potenza erogata da E1: Pe1=E1 I1=0 W
Potenze assorbite dalle resistenze: PR1=R1I12 =0 W PR2=R2I22 =45 W PR3=R2I32 =45 W Prtot=90 W Pe1 + Pe2 =Prtot

91 Una rete con sorgenti di tensione e di corrente
E1=30 V J=2 A I1=-0,25 A I2=1,75 A

92 Le potenze in gioco Potenza erogata da E1: Pe1=E1 I1=-7,5 W Potenza erogata da J: PeJ=VJJ=150 W Potenze assorbite dalle resistenze: PR1=R1I12=1,25 W PR2=R2I22=61,25 W PR3=R2I32=80 W Prtot=142,5 W VJ=75 V Pe1 + PeJ = Prtot

93 Analisi di reti con sorgenti di tensione e di corrente
Data la generica rete, con sorgenti di tensione e di corrente, con n nodi ed l lati (l è definito non considerando i lati contenenti i generatori di corrente in cui la corrente è nota), il calcolo delle l correnti incognite Ik si effettua risolvendo il sistema di l eq. lineari, linearmente indipendenti costituito da: l-(n-1) LKT n LKC

94 Principio di conservazione delle potenze elettriche
Ipotesi: La stessa convenzione dei segni su tutti gli l lati della rete. Siano P1,.. Pi,…Pn gli n nodi della rete Tesi Somma parziale relativa al nodo Pi Generico bipolo costituente il k-esimo lato della rete

95 Una formulaz. del principio di conservazione nelle reti lineari
La somma delle potenze erogate dai generatori di tensione e di corrente è eguale alla somma delle potenze assorbite dalle resistenze

96 Un corollario dei principi di Kirchhoff
Ipotesi Nel generico nodo P’ confluiscono solo bipoli passivi Tesi Tra i nodi contigui esiste almeno un nodo P” a potenziale U≥U(P’) e almeno uno a potenziale U≤U(P’). Da questo corollario scaturisce il principio di non amplificazione delle tensioni. Se I1, I2>0 si ha V1,V2≥0 e U(P”1)≤U(P’) e U(P”2)≤U(P’) Se I3, I4<0 si ha V3,V4 ≤ 0 e U(P”3) ≥ U(P’) e U(P”4) ≥ U(P’)

97 Principio di non amplificazione delle tensioni
Tale principio prevede che ai capi dell’unico lato attivo di una rete in regime stazionario, in cui vi siano tutti lati passivi tranne uno, è applicata la tensione massima. Si consideri infatti l’insieme di n elementi costituito dai potenziali degli n nodi della rete. Per il precedente corollario il potenziale dei nodi in cui confluiscono solo lati passivi non può essere né il massimo né il minimo di tale insieme. Conseguentemente i potenziali massimo e minimo devono essere relativi ai nodi posti agli estremi dell’unico lato attivo. Si può dimostrare che in tale lato si ha anche la massima corrente (Principio di non amplificazione delle correnti)

98 Sovrapposizione degli effetti

99 Sovrapposizione degli effetti, un esempio numerico
E1=30 V J=2 A I1=I’1+I”1=-0,25 A I2=I’2+I”2=1,75 A I3=I’3+I”3=2 A

100 Sovrapposizione degli effetti, un esempio numerico
E1=30 V E2=60 V Req=R1+R2//R3=30 Ω I’1= 1 A

101 Sovrapposizione degli effetti, un esempio numerico
Req=R2+R1//R3=30 Ω I1=I’1+I”1=0 I3=I’3+I”3=1,5 A I2=I’2+I”2=1,5 A

102 Non applicabilità della sovrapposizione degli effetti al calcolo delle potenze
Posto: la potenza Pk assorbita dalla resistenza Rk non è pari alla somma di P’k e P”k; infatti:

103 Analisi di reti con sorgenti di tensione e di corrente
Data la generica rete con n nodi ed l lati il calcolo delle l correnti incognite Ik si effettua risolvendo il sistema di l eq. lineari, linearmente indipendenti costituito da: l-(n-1) LKT n LKC

104 Metodo dei potenziali nodali
Sostituendo le correnti nelle n-1 LKC: si ha il sistema di n-1 eq. nelle n incognite Upk: Se poniamo eguale a zero il potenziale di uno degli n nodi, si ottiene:

105 Metodo dei potenziali nodali, la formula di Millmann
La LKC fornisce dove:

106 Formula di Millmann: un esempio numerico
E1=30 V E2=60 V G1=G2=G3=G=0,05 Ω-1 I1=(E1-UA)G1=0 I2=(E2-UA)G2=1,5 A I3=(-UA)G3=-1,5 A

107 Teorema di Thévenin: enunciato
Se s’isola un lato AB di una rete lineare, il bipolo a monte dei morsetti A,B è equivalente ad un bipolo di Thévenin, in cui V0 è la tensione a vuoto tra A e B e Req è la resistenza equivalente dello stesso bipolo reso passivo.

108 Teorema di Thévenin: dimostrazione

109 Teorema di Thévenin: dimostrazione

110 Teorema di Thévenin: una conseguenza

111 Un esempio numerico E1=30 V E2=60 V V Req=R1//R2=10 Ω

112 Teorema di Norton: enunciato
Se s’isola un lato AB di una rete lineare, il bipolo a monte dei morsetti A,B è equivalente ad un bipolo di Norton, in cui Icc è la corrente di corto circuito tra A e B e Req è la resistenza equivalente dello stesso bipolo reso passivo.

113 Teorema di Norton: dimostrazione
Caratteristica comune ai bipoli di Thévenin e Norton

114 Teorema di Norton: una conseguenza

115 Un esempio numerico E1=30 V E2=60 V Icc=E1/R1+E2/R2=4,5 A
Req=R1//R2=10 Ω