Elettrostatica 3 23 maggio 2011

Presentazione sul tema: "Elettrostatica 3 23 maggio 2011"— Transcript della presentazione:

1 Elettrostatica 3 23 maggio 2011
Campo elettrico E Dimensioni e unità di misura di E Principio di sovrapposizione per E Linee di campo Distribuzione continua di carica. Densità di carica Campo elettrico generato da una distribuzione continua di carica Moto di cariche in un campo elettrico uniforme Dipolo elettrico

2 Campo elettrico di una carica
Esploriamo l’azione di una carica Q mediante una seconda carica “di prova” q Questa carica subirà la forza di Coulomb Questa forza è proporzionale alla grandezza della carica esploratrice q Se dividiamo la forza per il valore di questa carica otteniamo una nuova grandezza, il campo elettrico, che dipende soltanto dal valore della prima carica e dalla distanza da questa carica

3 Campo elettrico di una distribuzione di cariche
Supponiamo di avere una distribuzione di cariche assegnata Vogliamo di nuovo esplorare l’azione di questa distribuzione mediante una carica di prova q Per il principio di sovrapposizione la forza totale è la somma delle singole forze Queste forze sono proporzionali a q e quindi anche la forza totale lo è Se dividiamo questa forza per q otteniamo il campo elettrico generato dalla distribuzione di cariche assegnata Di nuovo il campo dipende solo dalla distribuzione di cariche e dalla posizione spaziale in cui si trova la carica esploratrice, ma non dal valore di questa carica

4 Principio di sovrapposizione per E
La validità del principio per E segue dalla sua validità per le forze e dalla definizione di E in termini di forza elettrica

5 Campo elettrico e azione a distanza
Concetto alternativo all’azione a distanza Invece di avere una carica che subisce “magicamente” l’azione di un’altra carica attraverso il vuoto, si suppone che ad ogni carica sia associato un campo elettrico definito in tutto lo spazio e che questo sia il tramite delle azioni elettriche tra cariche In questa visione non esiste lo spazio vuoto

6 Un momento di cautela La carica esploratrice dev’essere abbastanza piccola da non perturbare la distribuzione di cariche che si vuole studiare In linea di principio comunque piccola sia questa carica esistono i fenomeni dell’induzione e della polarizzazione per cui una perturbazione è inevitabile (limite del principio di sovrapposizione) Si suppone che sia sempre possibile scegliere una carica abbastanza piccola affinché questa perturbazione sia trascurabile Questo però contrasta con la quantizzazione della carica: non esiste carica minore di e

7 Principio di sovrapposizione
Il fatto che una perturbazione tra cariche diverse sia comunque inevitabile costituisce una difficolta` per l’applicabilita` pratica del principio di sovrapposizione

8 Dimensioni e unità di misura di E
Dalla definizione segue che E ha le dimensioni di una forza diviso una carica: L’unità di misura è quindi il newton diviso coulomb: u(E)=N/C

9 Campo di una carica puntiforme
Si ricava dall’espressione della legge di Coulomb Questa espressione presume che la carica sia nell’origine delle coordinate Per generalità vediamo come si riscrive in caso la carica non sia nell’origine Questa forma ci è utile quando abbiamo più cariche

10 Campo di più cariche puntiformi
Si ricava dal principio di sovrapposizione

11 Linee di campo Sono definite in ogni punto dello spazio esclusi quelli in cui sono presenti cariche puntiformi Sono linee nello spazio con la caratteristica di avere in ogni punto la tangente diretta come il campo Il verso è quello del campo (da carica positiva a carica negativa, oppure da carica positiva all’infinito, oppure dall’infinito a carica negativa) Si tracciano in numero proporzionale alla grandezza della carica: danno informazione anche sull’intensità del campo, poiche’ sono più fitte dove il campo è più intenso (lo dimostreremo quando studieremo la legge di Gauss) Incrocio di linee

12 Esercizi sul campo elettrico
Linee di campo tra due conduttori dello stesso segno Limiti del principio di sovrapposizione: Campo totale di due sfere conduttrici cariche Campo totale di una carica puntiforme e di un piano conduttore neutro

13 Distribuzione continua di carica
Come abbiamo visto la carica è quantizzata Ma molto spesso si ha a che fare con quantità di carica estremamente grandi rispetto all’unità elementare In tali casi si può ritenere con buona approssimazione che la carica vari con continuità Questa assunzione permette di applicare i metodi del calcolo differenziale e integrale

14 Distribuzione continua di carica
uniforme generale Carica distribuita nello spazio Densità spaziale Carica distribuita su di una superficie Densità superficiale Carica distribuita lungo una linea Densità lineare Dimensioni della densità

15 Distribuzione continua di carica
Viceversa si può trovare la carica: in uno spazio S su di una superficie S lungo una linea L

16 Campo elettrico di una distribuzione continua di carica
Un volume infinitesimo dV intorno ad un punto A contiene una carica infinitesima dQ In un punto qualunque B dello spazio, tale carica dQ produce un campo elettrico infinitesimo dE a norma della legge di Coulomb A B R r dV R-r

17 Campo elettrico di una distribuzione continua di carica
Il campo totale è la somma (integrale) di tutti questi campi infinitesimi La somma (integrale) va intesa in senso vettoriale Cioè abbiamo tre integrali (tripli), uno per ogni dimensione spaziale

18 Campo elettrico di una distribuzione continua di carica
Idem per distribuzioni superficiali: abbiamo tre integrali (doppi) Idem per distribuzioni lineari: abbiamo tre integrali (semplici)

19 Esempi di calcolo di E Campo generato da un segmento uniformemente carico nel piano di simmetria. Limite per estensione infinita Campo generato da un disco uniformemente carico lungo l’asse di simmetria. Limite per estensione infinita

20 Moto di una carica in un campo elettrico uniforme e statico
Equazione del moto L’accelerazione è una costante Siamo cioè in presenza di un moto uniformemente accelerato, e valgono tutte le leggi di Galileo relative al moto di un grave Se E non è parallelo ad uno degli assi del sistema di riferimento, esprimiamo l’equazione vettoriale in componenti cartesiane

21 Dipolo elettrico E’ l’insieme di due cariche di ugual modulo q e segno opposto, poste a distanza l tra loro Momento elettrico di dipolo: è un vettore dato dal prodotto (normale) della carica per il vettore distanza: Ove il vettor l si considera orientato dalla carica negativa a quella positiva -q +q

22 Due tipi di dipolo Il dipolo può essere indotto da un campo elettrico esterno che sposta le cariche positive e negative in un sistema altrimenti simmetrico Il dipolo ha necessariamente lo stesso verso del campo esterno Il dipolo può essere permanente: c’è una distribuzione asimmetrica stabile di carica Il dipolo può avere un’orientazione arbitraria

23 Forza di un campo E su un dipolo
Forza totale Se il campo e` uniforme Ftot=0 sia per dipoli indotti che permanenti -q +q r+ r- E+ E- p -q +q r+ r- E+ E- p

24 Momento di un campo E su un dipolo
Momento totale (rispetto al CM) Se il campo e` uniforme E` nullo per momenti indotti, perche’ le forze sono parallele ai vettori posizione delle cariche -q +q r+ r- E+ E- p -q +q r+ r- E+ E- p

25 Campo E non uniforme Se il campo non e` uniforme e il dipolo e` poco esteso nello spazio, E si puo` sviluppare in serie E similmente per il momento

26 Energia potenziale di un dipolo in un campo elettrico uniforme
Per definizione è l’opposto del lavoro speso per passare dalla posizione iniziale A a quella finale B Introduciamo l’angolo q tra dipolo e campo e scegliamo come punto a potenziale zero q=p/2 Quindi