Terza Lezione Applicazioni del teorema di Gauss, Teorema di Gauss in forma differenziale, concetti di potenziale e gradiente.

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1 Terza Lezione Applicazioni del teorema di Gauss, Teorema di Gauss in forma differenziale, concetti di potenziale e gradiente

2 Riassunto della lezione precedente
Dipolo Esperienza di Millikan Effetto della materia ed alcune classificazioni Vettore D Teorema di Gauss in forma integrale

3 Esercizio: Distribuzione di carica coassiale
Si supponga di avere un cavo coassiale infinitamente lungo, in cui il cilindro interno è uniformemente carico, con densità lineare di carica l. Lo spazio tra i due cilindri è riempito da un mezzo con costante dielettrica e. Si calcoli il campo tra i due conduttori. Si applica Gauss ad superficie cilindrica intermedia r di lunghezza l; il campo elettrico è solo radiale a b r D Stesso risultato in assenza di conduttore esterno

4 Esercizio: Elettrodi Sferici
Elettrodi sferici separati da due strati di materiale dielettrico a b c e1 e2 Simmetrie radiale: campo radiale Sfera interna: Q; sfera esterna -Q Applichiamo il th. Di Gauss ad una sfera intermedia tra le due

5 Conseguenze Teorema di Gauss
In un conduttore, all’equilibrio non vi è campo: quindi all’equilibrio non vi sono cariche: del resto le cariche si respingono, “fuggono” le une dalle altre e si dispongono alla massima distanza + S In prossimità della superficie vi è una carica ss Applichiamo il th. Di Gauss

6 Esercizio: carica in un guscio sferico
All’interno di un guscio metallico è posta una carica di 1 nC. Qual’è la carica indotta all’esterno? Cosa succede se il guscio è posto momentaneamente a massa? + I Teorema di Gauss applicato su una superficie interna dell’anello: E=0, Q=0. La superficie interna ha carica totale -1nC. La superficie esterna +1nC. NON DIPENDE DALLA POSIZIONE DELLA CARICA. Inoltre il campo nel conduttore è nullo: le cariche all’esterno si dispongono in modo indipendente S + - - Se poi si mette momentaneamente a massa l’esterno del guscio le cariche esterne vengono rimosse: il campo esterno diviene nullo (la carica interna è “schermata”)

7 Gabbia di Faraday Da quanto detto, risulta possibile creare uno schermo elettrostatico in un campo elettrico uniforme (detto gabbia di Faraday) utilizzando come schermo un involucro metallico (schermo elettrostatico) Sono presenti cariche elettriche indotte sulla superficie esterna dello schermo (La carica totale è nulla)   Il campo elettrico all’interno dello schermo è nullo (Le linee di campo all’esterno sono modificate) Lo schermo elettrostatico protegge dalle scariche elettriche + - E =

8 Sistemi a simmetria piana
Superficie gaussiana = cilindro retto chiuso di base A perpendicolare alla lastra Il flusso vale: Il teorema di Gauss dice che: Quindi, usando la densità superficiale di carica, si ha: GIA’ LO SAPEVAMO: calcolato come caso limite per in disco carico molto grande

9 Doppia Piastra Si considerino due piastre infinite, una con carica superficiale +s ed una con carica -s e le si avvicinino come in (c) Come nel caso precedente, si sceglie come superficie gaussiana un cilindro retto chiuso di base A perpendicolare alla lastra. All’interno del cilindro la carica totale è nulla (essendo le due densità di carica uguali ed opposte) per cui esternamente al doppio strato E=0. Tra le due piastre, invece, si ha un contributo di campo elettrico E=s/2e0 diretto da sinistra a destra (perché uscente) dovuto alla piastra carica positivamente ed un contributo di campo elettrico E=s/2e0 diretto ancora da sinistra a destra (perché entrante) dovuto alla piastra carica negativamente. Per cui, il campo totale vale E= s/e0

10 Piano conduttore carico
Consideriamo ora un piano metallico con distribuzione di carica s. In pratica, a differenza di prima, dove consideravamo una lamina o un foglio, ora immaginiamo il piano conduttore estendersi indefinitamente E Cilindretto su cui applichiamo il th di Gauss + + + + + + + + + + + + Evidentemente la superficie del cilindretto immersa nel conduttore ha flusso nullo: l’unico contributo non nullo è attraverso la superficie superiore, per cui, il campo totale vale E= s/e0

11 Simmetria Sferica Campo elettrico esterno indistinguibile da quello che si avrebbe se tutta la carica fosse concentrata nel centro (analogo gravitazionale) Campo elettrico interno, caso distribuzione uniforme di volume r tuttavia

12 Teorema di Gauss in forma differenziale
x y z n=x n’=-x E E’ dx dy dv

13 Teorema della Divergenza
Integriamo a destra e a sinistra il teorema di Gauss in forma differenziale Confrontiamo con il teorema di Gauss in forma integrale e otteniamo

14 Esercizio Dato un campo vettoriale F(r), calcolarne il flusso attraverso la superficie di un cubo di lato 2a centrato nell’origine e verificare che il teorema della divergenza è soddisfatto z x y 2a Flusso non nullo solo sulle due facce

15 Conservatività del Campo Elettrostatico
Calcoliamo il lavoro per portare q2 da A a B, essendo q2 nel campo prodotto da q1. Se definiamo dl un tratto infinitesimo del percorso, tale da poterlo considerare localmente rettilineo: r dr l A B q1 q2 dl Dipende solo dai punti A e B e non dal percorso seguito

16 Potenziale Per un campo conservativo è sempre possibile definire un POTENZIALE, ovvero una grandezza che dipende solo dalla posizione nello spazio Se esiste una ddp tra due punti, siamo in presenza di un campo si misura in Volt [V]=[J/C]; nota che E è misurato in N/C cioè V/m

17 Superfici Equipotenziali
Sono definiti come luogo dei punti a potenziale costante sono sempre ortogonali alle linee di forza Campo uniforme Carica puntiforme dipolo

18 Il concetto di Gradiente
Calcoliamo il prodotto scalare di E ed elemento infinitesimo di spostamento, per esempio lungo x dx E d Ex Il campo elettrico diviene funzione di uno scalare!!

19 Promemoria Fin qui abbiamo definito due “operatori differenziali”:
La Divergenza (indicata con Div oppure ) essa associa ad un campo vettoriale una funzione scalare Il gradiente (indicato con Grad oppure “nabla”) essa associa ad una funzione scalare un campo vettoriale

20 Promemoria Notate come il simbolo della divergenza sia molto informativo: Nel calcolare facciamo effettivamente un prodotto scalare tra l’operatore gradiente ed il campo: infatti il gradiente è una sorta di vettore speciale (un operatore appunto…) che ha bisogno di avere qualcosa alla sua destra su cui “operare”: ha tre componenti che sono in realtà derivate

21 Alcune note Gli operatori differenziali che abbiamo introdotto, sono stati scritti in coordinate rettangolari (x,y,z) Essi assumono forme diverse nei diversi sistemi di riferimento (cilindrico, sferico ecc.) In generale li trovate tabellati, da usare all’occorrenza, o ve li fate spiegare da un professore di analisi Gli operatori sono potenti strumenti matematici, con un’algebra simile a quella delle matrici

22 Potenziale per una carica puntiforme
Hanno senso solo differenze di potenziale Uno dei due potenziali è preso come “riferimento” In questo caso un riferimento comodo è B all’infinito