FENOMENI DIFFRATTIVI •Il principio di Huygens;

Presentazione sul tema: "FENOMENI DIFFRATTIVI •Il principio di Huygens;"— Transcript della presentazione:

1 FENOMENI DIFFRATTIVI •Il principio di Huygens; •Il fenomeno della diffrazione dal punto di vista sperimentale e la sua giustificazione col principio di Huygens •Diffrazione di Fraunhofer da fenditura rettangolare; •Potere risolutore di una fenditura rettangolare; •Diffrazione da fenditura circolare; •Potere risolutore di una fenditura circolare. •Diffrazione prodotta da una schiera di fenditure rettangolari; •Reticolo di diffrazione;

2 Principio di Huygens La propagazione dei fronti
d’onda (superfici a fase costante) può essere ottenuta supponendo ad ogni istante un fronte d’onda come la sorgente dei fronti d’onda a istanti successivi (principio di Huygens). Questa asserzione ha la sua giustificazione nel fatto che l’onda soddisfa ad una ben precisa eq. diff. Per trovare le soluzioni di tale equazione sono necessarie due informazioni alternative: (i) le sorgenti dell’onda (cond. iniziali); (ii) lo stato di un fronte d’onda ad un dato istante (cond. al contorno).

3 Fenomeno di Diffrazione
La diffrazione è il fenomeno che accade alle onde (di qualunque genere) quando incontrano un ostacolo. Il fenomeno diventa particolarmente intenso e visibile quando l’ostacolo ha dimensioni confrontabili con la lunghezza d’onda. Noi studieremo solo il caso in cui le onde sono piane e il fenomeno diffrattivo è osservato a grande distanza dall’ostacolo (DIFFRAZIONE DI FRAUNHOFER)

4 Diffrazione di Fraunhofer di una onda attraverso
un ostacolo e sua giustificazione dal principio di Huygens. Se fronti d’onda piani e.m. incidono su un piano in cui è praticato un foro, sullo schermo C posto a grande osserveremo l’effetto perturbativo prodotto da tutti i punti infinitesimi del fronte d’onda che attraversa il foro (principio di Huygens). Tale effetto è di fatto una interferenza a infinite sorgenti infinitesime, coerenti e sincrone. (l’onda interferisce con se stessa perché perturbata !)

5 Diffrazione di Fraunhofer da fenditura rettangolare
b Il fronte d’onda sulla fenditura può essere scomposto in tratti infinitesimi Dx sorgenti dei fronti d’onda successivi. Il metodo dei fasori applicato ai campi infinitesimi degli infiniti raggi creati dai tratti Dx dà per il principio di Huygens: d.d.f. tra i due raggi estremali della fenditura

6 Ricordando che l’intensità media è proporzionale al
modulo del fasore totale al quadrato:

7 Schema dei fasori in alcuni
punti dello schermo: massimo centrale punto generico primo punto di intensità nulla.

8 Punti di intensità nulla nella figura di diffrazione
di una fenditura rettangolare di larghezza b. I punti di annullamento si trovano imponendo I punti di intensità nulla più prossimi al massimo centrale si osservano ad angoli:

9 Potere risolutore di una fenditura rettangolare
Il potere risolutore è definito come il minimo angolo di separazione tra due onde piane le cui figure di diffrazione sono ancora visivamente separabili su uno schermo. Il criterio ideato da Rayleigh dice che: due figure di diffrazione sono risolvibili se come situazione limite il massimo centrale di una delle due cade sul primo zero dell’altra. Cioè se l’angolo di incidenza delle due onde piane differisce al minimo di:

10 Diffrazione di Fraunhofer da fenditura circolare
La trattazione matematica della diffrazione di Fraunhofer da fenditura circolare presenta difficoltà di calcolo eccessive. Si ricordi solo che la figura di diffrazione è costituita da anelli concentrici di luce e buio e che la posizione angolare del primo punto ad intensità nulla vale:

11 Potere risolutore di una fenditura circolare
Usando lo stesso criterio (quello di Rayleigh) utilizzato per la fenditura rettangolare otteniamo che l’angolo minimo tra le direzioni di due onde piane le cui figure di diffrazione sono ancora separabili su uno schermo posto ad una grande distanza dalla fenditura vale: (Questo risultato è importantissimo per gli strumenti ottici !)

12 Potere risolutore dei sistemi ottici.
Massimo ingrandimento di un microscopio. L’immagine di un microscopio che si forma alla distanza minima della visione distinta d deve essere al minimo ab=10-2 cm. Le dimensioni AB dell’oggetto sono limitate dalla diffrazione dell’obiettivo. Infatti, i punti A e B hanno una immagine che è la figura di diffrazione dei fronti d’onda che passano attraverso il foro costituito dall’obiettivo.

13 Lente obiettivo D b Nel caso del microscopio quindi
L’ingrandimento massimo diventa:

14 CASO DI DUE FENDITURE RETTANGOLARI

15 Se le fenditure sono identiche, la figura di interferenza è quella di 2 sorgenti sincrone, con massimi di intensità dati dalla relazione La distribuzione dell’intensità della figura di interferenza è modulata dall’intensità per la figura di di diffrazione di una fenditura singola, con punti di intensità nulla dati dalla relazione a sinq/l b sinq/l

16 Diffrazione prodotta da una schiera di fenditure
rettangolari di larghezza b e distanza a. b sinq/l

17 Reticolo di diffrazione
Se su di uno schermo tracciamo un numero enorme N di fenditure larghe b e distanti a, tale struttura costituisce un reticolo di diffrazione. Esso serve a separare le diverse componenti monocromatiche di una radiazione luminosa. I massimi delle intensità sullo schermo si osservano ad angoli pari a la posizione dei massimi dipende da l

18 Potere risolutore di un reticolo
La capacità di un reticolo di produrre spettri utili a misurare con precisione le lunghezze d’onda, è determinato da: a) la separazione Dq tra righe spettrali che differiscono in lunghezza d’onda di una piccola quantità Dl, b) la larghezza o nitidezza delle righe dispersione Si dimostra che l’ampiezza angolare di un picco di interferenza, cioè l’intervallo compreso tra il max del picco e il primo minimo adiacente è dato da criterio di Rayleigh Intensità Potere risolutore