03-Dic-121 Riassunto della lezione precedente formula generale di Rosenbluth per scattering inclusivo (an)elastico; confronto con caso elastico puntiforme.

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1 03-Dic-121 Riassunto della lezione precedente formula generale di Rosenbluth per scattering inclusivo (an)elastico; confronto con caso elastico puntiforme scaling fondamento del QPM: in regime cinematico di DIS (Q 2,, x B fissato) scaling somma incoerente di scattering elastici su costituenti puntiformi fermionici in moto quasi libero Approssimazioni del QPM: fattorizzazione tra processo elementare (hard) sonda-partone e processi adronici tra partoni (soft) convoluzione tra sez. durto elementare e distribuzione di densità partonica (somma incoerente di scattering elementari) Calcolo sez. d urto elementare e confronto con formula di Rosenbluth in regime DIS; funzioni di struttura e densità partoniche; relazione di CallanGross

2 03-Dic-122 Componenti longitudinale e trasversa della risposta inclusiva Generalizzazione del vettore di polarizzazione per * con ampiezza di scattering

3 03-Dic-123 Callan-Gross (continua) Rapporto : Atwood et al., P.L. B64 479 (76) che significa ?

4 03-Dic-124 Close, An introduction to quarks and partons, Fig. 9.8

5 03-Dic-125 Scattering nel Breit frame particella scalare (spin 0) polarizzazione trasversa di * porta L z =1 non può essere assorbita W T 0 particella di Dirac (spin ½) interazione e.m. conserva lelicità il cambio h = ± 1 compensa L z = 1 di polarizzazione trasversa di * polarizzazione longitudinale di * non compensa W L 0 Callan-Grosspartoni hanno spin ½

6 03-Dic-126 Primi anni 70 : - esplorazione sistematica delle proprietà del QPM - inquadrare il QPM in una teoria di campo DIS su N={ p,n } accesso a densità partoniche nel N supponiamo p = { uud } e n = { ddu } cioè 2 flavor u,d e 4 incognite : u p (x B ), d p (x B ), u n (x B ), d n (x B ) 2 misure : F 2 p (x B ), F 2 n (x B ) in e - + N e - + X simmetria di isospin dellinterazione forte : u p (x B ) = d n (x B ) d p (x B ) = u n (x B ) 2 relazioni sistema determinato

7 03-Dic-127 Definizioni distribuzione di probabilità di avere un partone (quark) di flavor f con frazione x del momento delladrone genitore idem per antipartone (antiquark) distribuzione di singoletto (di flavor) distribuzione di partone (quark) di valenza quark di valenza = quark che determina i n. quantici delladrone genitore se ad ogni antiquark virtuale è associato quark virtuale (polarizzazione di vuoto produzione di coppia ~ quarkonio) alloravalenza = i quark rimanenti dopo aver rimosso tutti quelli virtuali

8 03-Dic-128 definizioni (continua) distribuzione di partone (quark) del mare di Dirac quark del mare non determina i n. quantici delladrone genitore se si immagina che ladrone abbia carica = 0 (e quindi anche i quark di valenza abbiano carica =0), il contributo rimanente alla funzione di struttura in DIS proviene dalle distribuzioni di partoni del mare. quindi si assume

9 03-Dic-129 Normalizzazione

10 03-Dic-1210 DIS e - + p e - + X e - + n e - + X DIS e - + p e - + X e - + n e - + X in Born approximation, cioè Q 2 tale per cui scambio di *, ma non di W ±, Z 0 2 flavors : f =u,d simmetria di isospin : u p = d n d p = u n

11 03-Dic-1211 sperimentalmente si osserva Close, An introduction to quarks and partons, Fig. 11.3 dati da Bloom, in Proc. of 6 th Int. Symp. On Electron and Photon Interactions, Bonn (73) Bodek et al., P.L. B51 417 (74)

12 03-Dic-1212 ricorda : supponiamo : (ragionevole in N !) supponiamo : simmetria del mare di Dirac (pericolosa in QCD !) 1 x B 0 x B 1 dominanza del mare (K) (produzione di coppie indipendente da flavor) u v p dominante (d v n ) naïve Hp: u p v = 2 d p v (|e u |=2|e d |)

13 03-Dic-1213 sempre con le ipotesi precedenti, cioè consideriamo distribuzione di non-singoletto ; informazioni su quark di valenza senza contaminazione del mare ; differenza tra p e n sta nei quark di valenza dominanti (u e d, rispettiv.)

14 03-Dic-1214 dati sperimentali per Close, An Introduction to quarks and partons, Fig. 11.6 Bloom, in Proc. of 6 th Int. Symp. On Electron and Photon Interactions, Bonn (73) Bodek et al., P.L. B51 417 (74)

15 03-Dic-1215 Interpretazione il N è costituito da 3 quark di valenza che portano ciascuno 1/3 del momento; differenza tra p e n sta nel quark dominante (rispettiv. u e d ) Constituent Quark Model (CQM) moto di Fermi dei quark confinati smussa la distribuzione (analogo del picco quasi-elastico per scattering e - - nucleo) Close, An Introduction to quarks and partons, Fig. 11.5 per piccoli x B contributi di gluone e polarizzazione di vuoto (violazione dello scaling ; correzioni di QCD perturbativa)

16 03-Dic-1216 Normalizzazione delle distribuzioni di quark di valenza dato sperimentale 0.28 ± ? Bloom, in Proc. 6 th Int. Symp. On Electron and Photon Interaction, Bonn (73) problemi a piccoli x B

17 03-Dic-1217 3 relazioni per 3 incognite : u v (x B ), d v (x B ), K(x B ) Informazioni su distribuzioni di valenza e del mare

18 03-Dic-1218

19 03-Dic-1219 Necessità di allargare il campo di indagine fino a qui, flavor = u,d. Approssimazione insufficiente : necessità di altri flavor per spiegare spettro adronico produzione di coppie anche per flavor più pesanti (al crescere di Q 2 ) considerare anche DIS di (anti)neutrino QPM in DIS = convoluzione tra scattering hard e distribuzione di probabilità scatt. hard = scatt. elastico su fermioni puntiformi liberi QED (come per scatt. su leptoni) distribuz. probabilità = incognita deducibile dallesperimento portata generale : larga classe di fenomeni ad alta energia descrivibile come convoluzione di processo hard (calcolabile con QED) e di distribuzioni di probabilità universali (tipiche del bersaglio) deducibili dal confronto con lesperimento estendere QPM a e + e - e Drell-Yan

20 03-Dic-1220 nello spettro mesonico e barionico evidenza del terzo flavor s(x) BNL, 1974: scoperta della risonanza J/, interpretabile come stato osservazione di processi deboli con cambio di stranezza : K ± ± CERN, 1973: osservazione di correnti neutre in processi (e - ) + p (e - ) + p prime idee (~60) sullunificazione delle teorie dellinterazione elettromagnetica e debole Settore elettrodebole del Modello Standard Nobel 1979: Glashow, Weinberg, Salam (Feynmann, Gell-Mann, Glashow, Weinberg..) Ma i partoni sono autostati dellinterazione forte, non di quella elettrodebole

21 03-Dic-1221 Genesi del Modello Standard elettrodebole prime ipotesi (Feynmann Gell-Mann, 58 ; Glashow, 61) : interazioni deboli cariche (W ± ) legate a interazione e.m. isovettoriale ( ) da rotazione di isospin; i leptoni e i quark sinistrorsi (left-handed) sono quindi organizzati in doppietti di isospin debole T secondo la simmetria SU(2) T dove d = d cos C + s sin C ; s = - d sin C + s cos C C angolo di d, s autostati di interazione forte Cabibbo d,s autostati di interazione debole Commenti: transizioni left-handed tra e e - / -, tra quarks, via W ± d, s spiegano reazioni del tipo K ± ± necessità di un quarto flavor, il quark charm (scoperto nel 74) (brevi cenni)

22 03-Dic-1222 Genesi….. (continua) ipotesi della carica debole Y (Glashow, 61) : ulteriore struttura U(1) Y i quark hanno carica e.m. e f = Y + ½ T 3 carica debole Y = ½ ( B + S) riepilogo dei numeri quantici teoria elettrodebole: i fermioni interagiscono attraverso i bosoni di gauge W, B g, g couplings incognite invarianza per SU(2) T U(1) Y e fermioni / bosoni di gauge massless teoria rinormalizzabile non-abeliana, perche` [W i,W j ] = i ijk W k Ma m W 0 ! Altrimenti si vedrebbe in / K decays