1 Lezione XIII – terza parte Avviare la presentazione col tasto “Invio”

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1 1 Lezione XIII – terza parte Avviare la presentazione col tasto “Invio”

2 2 Nel caso di urti anelastici, continua a valere la Conservazione della Quantità di Moto ma non possiamo utilizzare la Conservazione dell’Energia Cinetica, in quanto parte dell’energia cinetica viene dissipata in calore. Per potere ricavare le velocità delle particelle dopo l’urto dovremmo pertanto applicare la conservazione dell’energia totale il che in molti casi non è semplice in quanto potrebbe non essere noto quanta energia cinetica si è dissipata in energia termica. Urti anelastici

3 3 Fra gli urti anelastici, l’unico che può essere risolto avendo a disposizione la sola legge di conservazione della quantità di moto è l’urto completamente anelastico. In questo caso infatti le due particelle rimangono attaccate e dopo l’urto hanno quindi la stessa velocità v. Avendo una sola velocità da determinare, può essere ricavata con una sola equazione: m 1 u 1 + m 2 u 2 = ( m 1 + m 2 ) v

4 4 una domanda che potrebbe sembrare naive, ma che è stata oggetto di dibattito è: Ma allora una forza si caratterizza per la sua capacità di cambiare la quantità di moto? oppure per la sua capacità di cambiare l’energia cinetica ? In realtà possiamo affermare che l’effetto cumulativo di una forza può essere misurato sia dal suo effetto integrato nel tempo, sia per il suo effetto integrato nello spazio. I due integrali danno rispettivamente una misura delle variazioni di quantità di moto e di energia prodotte dalla forza. L’utilizzo delle due Leggi di Conservazione risulta quindi essenziale per la soluzione dei problemi del moto dei corpi. Poiché come abbiamo visto è sempre l’applicazione di una forza esterna che genera variazioni della quantità di moto ed è sempre l’applicazione di una forza esterna che genera variazioni di energia cinetica:

5 5 Urti in due dimensioni Abbiamo visto che nel caso di urti elastici unidimensionali, l’applicazione delle due leggi di conservazione studiate ci fornisce sufficienti equazioni per determinare le velocità dopo l’urto, note le velocità prima dell’urto. Nel caso di urti elastici in due dimensioni invece abbiamo 4 incognite che sono le componenti x e y delle velocità dopo l’urto delle due particelle, ma abbiamo a disposizione solo 3 equazioni: due per la quantità di moto lungo x e lungo y e una per l’energia cinetica. L’unico caso in cui un urto in due dimensioni può essere risolto è infatti il caso di un urto completamente anelastico: in questo caso infatti le due particelle rimangono attaccate, hanno cioè la stessa velocità e abbiamo pertanto 2 incognite in meno

6 6 Pertanto, nel caso di urti elastici in due dimensioni, occorrono maggiori informazioni sul particolare esperimento in questione. Una situazione semplice è quella in cui viene fornito come dato del problema l’angolo con cui viene deviata una delle due particelle.

7 7 Consideriamo per esempio un urto in due dimensioni come di seguito:

8 8 m 1 u 1 m 2 v 2 m 1 v 1 m2m2 PRIMA DELL’URTO

9 9 m 1 u 1 m 2 v 2 m 1 v 1 m2m2 DOPO L’URTO

10 10 m 1 u 1 m 2 v 2 m 1 v 1 m2m2 Indicheremo con b il cosiddetto parametro d’urto, cioè la distanza fra la traiettoria della particella incidente ed una parallela passante per il centro della particella bersaglio b θ2θ2 θ1θ1 Indicheremo con θ 1 l’angolo di cui viene deviata la particella 1 e θ 2 l’angolo con cui si muove la particella 2 dopo l’urto

11 11 Applicando la conservazione della quantità di moto che essendo una relazione vettoriale ci fornisce due equazioni scalari, una lungo x e una lungo y, si ha: Per l’asse x : m 1 u 1 = m 1 v 1 cos (θ 1 ) + m 2 v 2 cos (θ 2 ) e per l’asse y : 0 = m 1 v 1 sin (θ 1 ) + m 2 v 2 sin (θ 2 ) Per un urto elastico potremo anche applicare la conservazione dell’energia cinetica: ½ m 1 u 1 2 = ½ m 1 v 1 2 + ½ m 2 v 2 2

12 12 Note le sole condizioni iniziali: m 1 m 2 e u 1 avremmo 4 incognite : v 1 v 2 θ 1 e θ 2 E abbiamo a disposizione solo 3 equazioni Pertanto potremo descrivere il moto dopo l’urto solo se misuriamo una delle 4 incognite, per esempio θ 1

13 13 Sezione d’urto Quando invece le forze in gioco nell’urto sono note, si possono derivare le caratteristiche del moto a partire dalle sole condizioni iniziali. In questo caso, la stessa legge fondamentale della dinamica (la II Legge di Newton) fornisce la quarta equazione necessaria. In questo caso, il parametro d’urto diventa un’importante condizione iniziale che deve essere nota per definire il range di azione della forza in questione. Per esempio può essere utile definire una dimensione massima del parametro d’urto per il quale la deflessione attesa è la minima, affinché nel particolare esperimento si possa parlare di urto. In sostanza, risulta rilevante definire la distanza sino alla quale la forza di interazione è efficace

14 14 In sostanza, possiamo definire un’area attorno alla particella bersaglio, tale che l’urto avviene solo se la particella incidente intercetta questa area Chiameremo quest’area sezione d’urto σ

15 Esempio 1 Una palla avente una massa di 100 gr viene colpita da una mazza mentre vola orizzontalmente ad una velocità di 30 m/s. Dopo l’urto la palla viaggia ad una velocità di 40 m/s in verso opposto. Determinare l’impulso della collisione. Ovviamente non possiamo ricavare l’impulso dalla sua definizione: J = F dt In quanto non conosciamo F ( né tantomeno t 1 e t 2 ) Dobbiamo servirci della relazione che ci dice che: J = Δp  cioè: Impulso = variazione quantità di moto ∫ t1t1 t2t2 15

16 Pertanto scriveremo: J = Δp = p 2 − p 1 = mv 2 –mv 1 = m(v 2 –v 1 ) Quindi: J = 0,1 Kg (−40 m/sec − 30 m/sec ) = 0,1kg x (−70 m/sec) = − 7 kg m /sec Il risultato − 7 kg m /sec Può essere scritto: − 7 (kg m /s 2 ) sec = − 7 nt sec ma  dimensioni di una forza 16

17 Ovviamente, abbiamo determinato J come richiesto, ma NON possiamo determinare F, che dipende dall’intervallo di durata dell’impulso 17

18 Esempio 2 Un neutrone (massa m 1 ) urta frontalmente in modo elastico contro un nucleo atomico. L’energia cinetica iniziale K i vale: K i = ½ m 1 u 1 2 Mentre quella finale vale: K f = ½ m 1 v 1 2 Quindi la diminuzione percentuale è (K i − K f ) / K i = 1 − v 1 2 / u 1 2 18

19 Quindi la diminuzione percentuale è (K i − K f ) / K i = 1 − v 1 2 / u 1 2 Ricordando che per questo tipo di urto risulta: v 1 = u 1 (m 1 –m 2 ) / (m 1 + m 2 ) e quindi: (K i − K f ) / K i = 1 − (m 1 –m 2 ) 2 / (m 1 + m 2 ) 2 = 4 m 1 m 2 / (m 1 + m 2 ) 2 19

20 Esempio 3 Il cosiddetto pendolo balistico viene usato per misurare la velocità delle pallottole. Il sistema è così congegnato: un grande blocco di legno di massa M è appeso con due cordicelle e la pallottola di massa m, sparata orizzontalmente, incide su un lato 20

21 Consideriamo la conservazione della componente orizzontale della quantità di moto del sistema pallottola-legno. La quantità di moto iniziale è quella della pallottola. Indicando con u la velocità inziale della pallottola e con v la velocità subito dopo l’urto della pallottola e del legno attaccati, scriveremo: P iniziale = m u P finale = (m + M)v E poiché: P finale = P iniziale  m u = (m + M)v D’altra parte, la velocità v che acquista il sistema pallottola-legno subito dopo l’urto corrisponde ad una energia cinetica K = ½ (m + M)v 2 21

22 Quindi adesso sappiamo che questo pendolo comincerà ad oscillare, raggiungendo una altezza massima y tale che l’energia potenziale corrispondente U eguagli l’energica cinetica subito dopo l’urto K. Quindi scriveremo: ½ (m + M)v 2 = (m + M) g y Da cui si ricava: v = (2 g y) 1/2 Tornando alla equazione della quantità di moto: m u = (m + M)v si ricava: m u = (m + M) (2 g y) 1/2  u = (1/m) (m + M) (2 g y) 1/2 Questa è la velocità iniziale della pallottola ricavata in funzione delle grandezze note e della misura di v 22

23 Esempio 4 Una molecola che ha una velocità di 300 m/sec urta elasticamente contro un’altra molecola ferma di eguale massa. Dopo l’urto la molecola incidente si muove ad un angolo di 30° rispetto alla direzione iniziale. Quesito: Determinare le velocità delle due molecole dopo l’urto e l’angolo formato dalla traiettoria della molecola originariamente ferma con la direzione di incidenza della molecola incidente. 23

24 24 L’esercizio in questione propone esattamente il caso illustrato a lezione:

25 25 m 1 u 1 = 100 m/s m 2 v 2 m 1 v 1 m2m2 Condizioni iniziali: m 1 = m 2

26 26 m 1 u 1 m 2 v 2 incognita m 1 v 1 incognita m2m2 Condizioni finali θ 1 = 30° m 1 = m 2 θ 2 = incognita

27 Poniamo m = m 1 = m 2. Dalla conservazione della quantità di moto si ha: Per l’asse x : P x iniziale = P x finale m u 1 = m v 1 cos (θ 1 ) + m v 2 cos (θ 2 ) u 1 = v 1 cos (θ 1 ) + v 2 cos (θ 2 ) Per l’asse y : P y iniziale = P y finale 0 = m v 1 sin (θ 1 ) + m v 2 sin (θ 2 ) 0 = v 1 sin (θ 1 ) + v 2 sin (θ 2 ) v 1 sin (θ 1 ) = v 2 sin (θ 2 ) ( porre attenzione ai segni ) 27

28 Dalla conservazione dell’energia cinetica si ricava: ½ m u 1 2 = ½ m v 1 2 + ½ m v 2 2 u 1 2 = v 1 2 + v 2 2 Riassumendo abbiamo a disposizione le tre equazioni per risolvere le tre incognite: u 1 = v 1 cos (θ 1 ) + v 2 cos (θ 2 ) v 1 sin (θ 1 ) = v 2 sin (θ 2 ) u 1 2 = v 1 2 + v 2 2 28