Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 Misura di sezioni d'urto neutroniche ad alta accuratezza per l'astrofisica nucleare e per le tecnologie nucleari emergenti CERN]

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 n_TOF, una facility per CERN E’ una installazione basata su una sorgente di spallazione che sfrutta un fascio di protoni da 20 GeV/c del PS Rende disponibili neutroni in un ampio spettro energetico, dal termico fino al GeV. La peculiarità consiste nell’elevato flusso neutronico istantaneo e nella alta risoluzione energetica. Ciò rende possibili misure molto accurate di sezioni d’urto indotte da neutroni.

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 Astrofisica nucleare Nucleosintesi degli elementi più pesanti del Ferro Caratterizzazione delle condizioni stellari Cosmocronologia Nucleosintesi primordiale

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 Tecnologia nucleare Smaltimento delle scorie radioattive Reattori di IV Generazione Fusione

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 …e ancora Materiali Fisica medica …e Fisica di base !!!

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 Fusion reactions Neutron capture reactions (n,  ) -- A Z Nucleosintesi degli elementi più pesanti del Ferro

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 Big Bang Formazione Vita Morte (Supernova) Espulsione di materia nel mezzo interstellare Residui Black Hole Neutron Star White Dwarf H, He, Li Nucleosintesi degli elementi più pesanti del Ferro

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 s process [SLOW] T ≈ 10 8 K - n n ≈10 8 neutroni/cm 3 Tempi di cattura ≈ 1 anno r process [RAPID] T > 10 9 K - n n ≈10 20 neutroni/cm 3 Tempo di esposizione ≈ secondi ~ ½ s-process~ ½ r-process weak 60<A<90 Stelle massive M ʘ >8 main 90<A<210 TP/AGB 1-3 M ʘ Nucleosintesi degli elementi più pesanti del Ferro

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo Fe Fe Fe Ni Co Fe d 60 Fe a 60 Co a 61 Co 1.65 h 61 Ni Ni Ni 100 a 64 Ni Cu Cu 12.7 h 61 Fe 6 m s-process Il processo s procede lungo la valle di stabilità β Nucleosintesi degli elementi più pesanti del Ferro

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 Il processo r procede per via esotica Nuclei ricchi di neutroni Eventi di supernova Emissione di materia da neutron star mergers

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 Nucleosintesi degli elementi più pesanti del Ferro ~ ½ s-process ~ ½ r-process

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 Breve  1/2 || Basso  n (n,  ) -- Meno breve  1/2 || Sufficientemente alto  n (n,  ) -- -- Studio delle Condizioni stellari Punti di diramazione lungo il processo s A Z

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 Possibili scenari (in stelle massive) Studio delle Condizioni stellari

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 C.Lederer, C.Massimi, et al. PRL (2013) PRC (2014) 63 Ni(n, γ)

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 s-Process La diramazione ad A=151 (AGB) Il 151 Sm ha un tempo di dimezzamento di 93 anni, che si riduce a 3 in condizioni stellari Il branching ratio al 151 Sm dipende da: condizioni termodinamiche dei siti stellari (temperatura, densità neutronica, …) sezione d’urto 151 Sm(n,  ) Misura delle condizioni termodinamiche presso il sito di nucleosintesi Studio delle Condizioni stellari 150 Sm 151 Sm 152 Sm 153 Sm 151 Eu 152 Eu 153 Eu 154 Eu 152 Gd 154 Gd

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 U Abbondanno et al., Phys. Rev. Lett (2004) S Marrone et al., 73 Phys. Rev. C (2006) NON SOLO In Astrofisica Nucleare, importante branching point MA ANCHE 151 Sm frammento di fissione (richiesta 4.D.28 della HPNDRL della NEA) Necessarie sezioni d’urto per trasmutazione con ADS ≈500 risonanze per lo più nuove Studio delle Condizioni stellari 151 Sm(n, γ)

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 L’isotopo 93 Nb è l’unico Nb stabile, la sua abbondanza dipende strettamente da 93 Zr(n, γ) 90,91,92,93,94,96Zr(n, γ) Polveri interstellari Studio delle Condizioni stellari

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 Tecnologia nucleare Il problema: la domanda di energia è in continuo aumento

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 Figura Nucleosintesi (frecce che si muovono) Foto FIC 239 Pu: 125 Kg/yr 237 Np: 16 Kg/yr 241 Am:11.6 Kg/yr 243 Am: 4.8 Kg/yr 244, 245 Cm 1.5 Kg/yr LLFP 76.2 Kg/yr Tecnologia nucleare Scorie radioattive quantità prodotte annualmente da un 1 GW LWR

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 Figura Nucleosintesi (frecce che si muovono) Foto FIC LLFP Tecnologia nucleare 232 Th(n,  ) 233 Th 233 Pa 233 U  -, t 1/2 =22 m  -, t 1/2 =27 d Alternative

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 Tecnologia nucleare I Reattori nucleari di nuova generazione devono soddisfare una serie di criteri base: Avere una maggiore efficienza di burn-up → decisa riduzione delle scorie - riutilizzo di parte del combustibile spento, - produzione di energia bruciando scorie ad alta radiotossicità (Np, Am, Cm); - presentare forme di sicurezza intrinseca; - non consentire la proliferazione nucleare; - ridurre tempi e costi di costruzione. Trasmutazione delle scorie radioattive Reattori Gen-IV Attraverso cattura neutronica (n, γ) Per LLFF ( 79 Se, 93 Zr, 99 Tc, 121 I, 135 Cs, 151 Sm, …) n+ 99 Tc (2.1x10 5 y) → 100 Tc (16 s) → 100 Ru Attraverso cattura neutronica (n, γ) e fissione indotta da neutroni (n, f) Per Pu e Attinidi minori ( 240 Pu, 237 Np, 241,243 Am, 244,245 Cm, …)

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 Tecnologia e.g. il caso dell’ 243 Am(n, f) F.Belloni, et al. EPJ A (2011)

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo x GeV/c dal PS (6 ns time resolution) Spallazione su di un bersaglio di Piombo (~360 neutrons/proton) 10 5 n/cm 2 /bunch al punto misura La facility CERN EAR-1

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 Cosa offre ?Qual è la ricaduta diretta sulle misure ? Neutroni disponibili in un ampio intervallo di energia (1 eV < E n < 1 GeV) Misura di sezioni d’urto di cattura fino a 1 MeV Misura simultanea di sezioni d’urto di fissione dall’eV alle centinaia di MeV Elevato flusso istantaneo (10 5 n/cm 2 /bunch) Misura di piccole sezioni d’urto di cattura Misura di campioni disponibili in modeste quantità Misura di campioni radioattivi Risoluzione in energiaStudio accurato delle risonanze Low neutron sensitivity Basso background Misura accurata di sez. d’urto anche nei casi in cui σ el /σ capture » 1 La facility CERN EAR-1

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 Total Absorption Calorimeter - geometria 4π - 40 cristalli BaF 2 (segmentazione) - Buona risoluzione in energia - Discriminazione di eventi spuri e background - Utilizzato soprattutto per cattura su attinidi Scintillatori liquidi - per misure a bassa neutron sensitivity Set-up di cattura

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 Set-up di fissione Parallel Plate Avalanche Counters - Frammenti di fissione rivelati in coincidenza - Ottima discriminazione delle α emesse - Poco sensibile ai γ Multi-sample Fission Ionization Chamber

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 Set-up (n, lcp) MicroMegas - Alto guadagno, basso rumore - Campioni di misura in parallelo. - Utilizzabile anche per misure (n,f) Diamond detectors

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 IsotopeReference 24,25,26 MgPRC 85 (2012) NiPRC 89 (2014) NiPRC 89 (2014) NiPRL 110 (2013) ZrPRC 77 (2008) ZrPRC 78 (2008) ZrPRC 81 (2010) ZrPRC 87 (2013) ZrPRC 84 (2011) ZrPRC 84 (2011) LaPRC 75 (2007) SmPRL 93 (2004) – PRC 73 (2006) ,187,188 OsPRC 82 (2010) – PRC 82 (2010) PbPRC 75 (2007) PbPRC 76 (2007) PbPRC 74 (2006) BiPRC 74 (2006) IsotopeReference nat PbPRC 83 (2011) BiPRC 83 (2011) ThPRC 73 (2006) – PRC 85 (2012) UPRC 80 (2009) – EPJ A 47:2 (2011) 234 UIn via di pubblicazione su PRC 236 UPRC 84 (2011) NpPRC 85 (2012) AmEPJ A 49:2 (2013) 243 AmEPJ A 47:160 (2011) 245 CmPRC 85 (2012) ASTROFISICA TECNOLOGIA

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 Energy RangeCurrent Accuracy (%) Target Accuracy (%) U238 inel0.5 ÷6.1 MeV10 ÷ 202 ÷ 3 capt2.04 ÷24.8 keV3 ÷ 91.5 ÷ 2 Pu241fiss454. eV ÷1.35 MeV8 ÷ 202 ÷ 5 Pu239capt2.04 ÷498 keV7 ÷ 154 ÷ 7 Pu240fiss0.498 ÷1.35 MeV61 ÷ 3 Pu242fiss0.498 ÷2.23 MeV19 ÷ 213 ÷5 Pu238fiss0.183 ÷1.35 MeV173 ÷5 Am242mfiss67.4 keV ÷1.35 MeV173 ÷4 Am241fiss2.23 ÷6.07 MeV92 Am243fiss0.498 ÷6.07 MeV123 Cm244fiss0.498 ÷1.35 MeV505 Cm245fiss67.4 ÷183 keV477 Fe56Inel0.498 ÷2.23 MeV16 ÷ 253 ÷ 6 Na23inel0.498 ÷1.35 MeV284 ÷10 Pb206inel1.35 ÷2.23 MeV143 Pb207Inel0.498 ÷1.35 MeV113 Target Accuracies for Fast Reactors M. Salvatores, Uncertainty and target accuracy assessment for innovative systems using recent covariance data evaluations, Nucl. Sc. NEA/WPEC-26 (2008) ISBN , Per dirimere tra i modelli stellari proposti serve una conoscenza delle sezioni d’urto di cattura con una accuratezza tra l’1 e il 5% per tutti gli isotopi che vanno dal 12 C al 210 Po kT= 90 keV C’è ancora MOLTO da fare!

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 La facility CERN EAR-2 Beam Dump EAR-2 Exp. Hall 2 nd Collimator Magnet Pit Shielding Target New Area Existing Area 1 st Collimator Filter Box Shielding h [m] EAR1

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 EAR-2 offre migliori condizioni sperimentali di EAR-1 quando  Si utilizzano ‘piccoli’ campioni: se disponibili in quantità limitate e/o presentano una alta radioattività  Si misurano campioni con sezione d’urto ‘piccola’: se il rapporto segnale/fondo è critico  Si portano a termine campagne di misure in tempi molto più brevi (e con misure ripetute possono essere ridotti gli errori sistematici)  Si possono mettere materiali (e.g. componenti elettroniche) molto vicino al bersaglio di spallazione (1.5 m, neutroni/bunch)

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 Punti di diramazione più interessanti lungo l’ s- process n_TOF→ PRL 93, (2004) n_TOF→ PRL 110, (2013) 171 Tm(n, γ) 204 Tl (n, γ)

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo Tl 171 Tm Isotopi stabili irradiati a ILL/Grenoble per 60 giorni a 1.5x10 15 n/cm 2 /s Bersaglio di 170 Er arricchito al 1.8% di 171 Tm 3.6 mg (vita media 1.9 anni) Bersaglio di 203 Tl arricchito al 5.3% di 204 Tl 11 mg (vita media 3.8 anni) Prima misura sperimentale assoluta

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo Al è il maggior emettitore di raggi γ cosmici all’interno della nostra galassia La sua abbondanza dipende significativamente dalle reazioni 26 Al(n, p) e 26 Al(n, α) Discrepanze notevoli nei pochi dati sperimentali disponibili

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 Il modello cosmologico standard sovrastima sensibilmente l’abbondanza misurata di 7 Li La soluzione nucleare passa per la completa definizione delle reazioni 7 Be(n, p) 7 Li ed 7 Be(n, α)α 7 Be(n, p) 7 Li 7 Be(n, α)α ENDF JEFF

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 CERN Technische Universitat Wien Austria IRMM EC-Joint Research Center, GeelBelgio IN2P3 – IPN – Orsay, IN2P3 - IReS - Strasbourg, CEA – SaclayFrancia FZK – KarlsruheGermania AstroParticle Consortium (Athens, Thessaloniki, Thrace …)Grecia INFN INFN Bari, Bologna, LNL, LNS, Trieste Dipartimento di Fisica Università Bologna Dipartimento di Fisica Università di Catania ENEA – BolognaItalia LIP - Universitade de Coimbra, ITN LisbonaPortogallo INR – Dubna, IPPE – Obninsk Russia CIEMAT - Madrid, IFIC – Valencia, University of Santiago de Compostela, University of CatalunaSpagna University of BaselSvizzera The n_TOF collaboration

Incontro Nazionale di Fisica Nucleare 2014 – Padova, 25 marzo 2014 n_TOF ITALIA Bari Bologna LN Legnaro LN Sud Trieste M.Barbagallo G.Tagliente S. Lo Meo G.Vannini P. Mastinu L. Cosentino F. Matteucci N.Colonna V. Variale C. Massimi A. Ventura P. Finocchiaro PMM M.Mastromarco F. Mingrone A.Musumarra