TEORIA DELLA RELATIVITÀ

Presentazione sul tema: "TEORIA DELLA RELATIVITÀ"— Transcript della presentazione:

1 TEORIA DELLA RELATIVITÀ

2 La relatività e suddivisa in : ristretta e generale
La relatività e suddivisa in : ristretta e generale. La relatività ristretta riguarda i sistemi inerziali,cioè i sistemi in quiete o che si muovono di moto rettilineo uniforme. La relatività generale riguarda i sistemi dotati di accelerazione.

3 RELATIVITÀ RISTRETTA La teoria della relatività ristretta si basa sui due postulati seguenti: 1° postulato PRINCIPIO DI RELATIVITÀ di Einstein Le leggi della fisica hanno la stessa forma in tutti i sistemi inerziali. È impossibile distinguere con esperimenti fisici due sistemi di riferimento in moto rettilineo uniforme l’uno rispetto all’altro. Questo postulato indica che non esistono moti assoluti, ma solamente moti relativi a diversi sistemi di riferimento. Il moto è sempre relativo, non esiste moto assoluto.

4 2° postulato La velocità della luce nel vuoto è costante in tutti i sistemi inerziali, cioè è indipendente dal moto dell’osservatore e dalla sorgente luminosa. Da questo segue che i fronti d’onda luminosi devono essere sferici. L’equazione della sfera nello spazio è:

5 dove: con c velocità della luce. Sostituendo si ottiene: Quindi i fronti d’onda luminosi, cioè lo spostamento della luce, devono obbedire all’equazione (1).

6 TRASFORMAZIONI GALILEIANE
Consideriamo due sistemi di riferimento inerziali S ed S’. S è in quiete e S’ si muove di moto rettilineo uniforme con velocità v.

7 y Y’ P S S’ Y’ O O’ x x’ X’ z d=vˑt z’ x

8 Galilei aveva trovato che le coordinate del punto P in S’ rispetto al sistema S sono date da:
Ovviamente le inverse sono:

9 Verifichiamo se tali trasformazioni sono coerenti con il secondo postulato, cioè se esse danno luogo ad un fronte d’onda luminoso di tipo sferico. Deve risultare: (*) (**) (2)

10 La (2) non verifica la (1) perché non è l’equazione di una sfera
La (2) non verifica la (1) perché non è l’equazione di una sfera. In base alle trasformazioni galileiane, il fronte d’onda visto da S’ non sarebbe sferico; ciò contraddice il postulato iniziale. Dunque le trasformazioni cercate sono altre. Proviamo con le seguenti: con f costante da determinare

11 Sostituendo t’ nella (*)si ha:
(3) Si pongono uguali i termini misti (perché deve risultare l’equazione di una sfera)

12 Sostituendo nella (3) si ottiene:

13

14 moltiplicando e dividendo per
affinché si abbia la (1) basterà porre:

15 Trasformazioni di Lorentz

16 Verifichiamo che tali trasformazioni soddisfino l’equazione che il fronte d’onda luminoso sia di tipo sferico: Sostituendo risulta:

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18 dividendo tutto per

19 ma c.d.d.

20 TRASFORMAZIONI DI LORENTZ INVERSE

21 si pone: dividendo per e 1 2 3 4 (*) così le trasformazioni diventano:

22 Le trasformazioni inverse sono:

23 (1) (**)

24 Dimostrazione della (1): Si parte dalla (*) (1)
(2) e sostituendo nella (2) si ha:

25 e moltiplicando ambo i membri per

26 ma infatti: c.d.d.

27 Dimostrazione (**) Dalla 4*
e dalla (1) sostituendo

28 ma dim. m.c.m.

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30 DILATAZIONE DEI TEMPI

31 Dimostriamo che la durata di un certo fenomeno non è costante, ma dipende dal sistema di riferimento: l’intervallo di tempo sarà maggiore nel sistema in moto e minore nel sistema in quiete (tempo proprio). Consideriamo un intervallo Δt’ nel sistema in moto nel sistema in quiete

32 per le trasformazioni di Lorentz
e posto quindi dalla (1)

33 >1 con

34 Esempio: Supponiamo che un osservatore O a bordo di un’astronave in moto con velocità 0,9 c rispetto ad un sistema S’ (per esempio la Terra), misuri un intervallo di tempo di 1 secondo tra due eventi che avvengono nello stesso punto, per esempio sull’astronave. (Δt =tempo proprio) Calcolare il valore dell’intervallo di tempo Δt’

35 tra i due eventi misurato da un osservatore O’ che si trova sulla terra.

36 Secondo l’osservatore sulla Terra l’intervallo di tempo tra i due eventi è oltre il doppio di quello misurato dall’osservatore sull’astronave. Gli orologi in moto rallentano.

37 CONTRAZIONE DELLE LUNGHEZZE

38 Dimostriamo che la lunghezza di un oggetto in un sistema in moto si contrae nella direzione del moto. S’ S

39 Consideriamo lo stesso righello posto nel sistema S e S’. La lunghezza
del righello nel sistema in quiete è: Nel sistema in moto

40 per le trasformazioni di Lorentz inverse:

41

42 < > Nel sistema in moto la lunghezza perché
LA LUNGHEZZA MINORE SI HA NEL SISTEMA IN MOTO, QUELLA MAGGIORE NEL SISTEMA IN QUIETE

43 La lunghezza di un corpo non è più un invariante, ma dipende dal sistema di riferimento.
Esempio: Calcolare la contrazione relativistica di un’astronave di lunghezza 100 m in moto alla velocità di 0,99 c sempre relativamente ad un osservatore sulla Terra.

44 Paradosso dei gemelli Supponiamo che un gemello viaggi ad una velocità elevata e il suo gemello rimanga a terra. Il suo orologio misura la lunghezza propria del viaggio. Per il fenomeno della contrazione delle lunghezze, per il gemello viaggiatore il percorso da compiere è minore e quindi torna a casa più giovane dell’altro gemello sulla terra. Dal punto di vista del gemello che rimane sulla terra invece, il battito cardiaco del gemello in viaggio (il suo orologio interno) ha un ritmo più lento e quindi torna dallo spazio più giovane.

45 COMPOSIZIONE RELATIVISTICA DELLA VELOCITA’

46 S’ S v

47 Dati due sistemi di riferimento S ed S’ con S’ in moto con velocità v rispetto ad S, consideriamo una particella e chiamiamo la sua velocità rispetto a S’ e la sua velocità rispetto a S Per le trasformazioni di Lorentz si ha:

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49 dividendo numeratore e denominatore per

50 Oppure la relazione inversa:

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52 Con la formula relativistica della velocità
viene superato un paradosso della fisica galileiana, per il quale invece

53 Consideriamo un osservatore che si muove su una scala mobile con velocità u’, mentre la scala mobile, rispetto alla terra, si muove con velocità v. u’ v u’ velocità dell’osservatore rispetto alla scala mobile v velocità scala mobile Per la relatività galileiana l’osservatore ha, rispetto alla terra, una velocità pari alla somma

54 ma se pensiamo al seguente esperimento ideale (gedanken): una scala mobile che si muove a velocità v=0,6 c (il 60% della velocità della luce) e una persona che si muove sulla scala mobile a una velocità u’=0,5 c l’osservatore avrebbe rispetto alla terra una velocità: Cioè superiore alla velocità della luce, e ciò contraddice il 2° postulato della R.R.

55 Con la legge relativistica della velocità si ha invece:
che è un valore inferiore a c, come deve essere.

56 DINAMICA RELATIVISTICA

57 MASSA RELATIVISTICA La massa relativistica di un corpo non è un’invariante, ma è funzione della sua velocità. (1) dove m0 è la massa del corpo a riposo, ovvero la massa misurata in un sistema in cui il corpo è in quiete.

58 La (1) prevede che la massa non sia costante, ma aumenti all’aumentare della velocità. per v=c m → ∞ per v<<c m ̃mo quindi la formula relativistica coincide con la previsione classica. Mentre la massa a riposo di un corpo è un’ invariante, non lo è la sua inerzia.

59 Grafico velocità-massa
mo per v= у= m=mo per v →c у → ∞ m → ∞ c v

60 Quantità di moto relativistica

61 LEGGE FONDAMENTALE DELLA DINAMICA
La forza e l’accelerazione non sono invarianti relativistici, poiché dipendono dalla velocità del corpo e quindi dal sistema di riferimento in cui sono misurati.

62 L’equazione (2) dice che è necessaria una forza crescente per accelerare un corpo e che questa forza tende ad infinito quando la velocità del corpo si avvicina a quella della luce. Ritroviamo, in termini dinamici, la velocità limite della luce. La (2) può essere scritta così: se v<< c у ̃ 1 e il primo termine coincide con l’accelerazione classica. Il secondo termine diventa significativo per velocità dell’ordine di c, altrimenti è anch’esso trascurabile (se у ̃ 1 costante la sua derivata è zero.)

63 ENERGIA RELATIVISTICA
Nella meccanica classica l’energia meccanica totale E=K+U Quando l’energia potenziale U=0 E=K cioè l’energia è tutta cinetica. E è l’energia totale relativistica.

64 ENERGIA CINETICA RELATIVISTICA
se

65 Però E=E0 Cioè il corpo a velocità v=0 possiede una quantità di energia a riposo E0

66 RELAZIONE TRA QUANTITA’ DI MOTO ED ENERGIA RELATIVISTICA
(1) (2) Sottraendo la (2) la (1) si ha:

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