Fisica 2 12° lezione.

Presentazione sul tema: "Fisica 2 12° lezione."— Transcript della presentazione:

1 Fisica 2 12° lezione

2 Programma della lezione
Momento agente su un ago magnetico Forza agente su una spira Momento di forza agente su una spira Momento magnetico di dipolo Energia potenziale di una spira Teorema di equivalenza di Ampère Flusso del campo B Sorgenti del campo B

3 Momento agente su un ago in un campo B
Un ago magnetico in un campo B è soggetto ad una coppia il cui momento può essere misurato La situazione è analoga a quella di un dipolo elettrico in un campo E Possiamo definire un nuovo ente vettoriale: il momento magnetico dell’ago direzione e verso sono individuati dal vettore che va dal polo S al polo N dell’ago il modulo m è tale che quando l’ago è posto in un campo B, la coppia risultante ha momento meccanico L’energia dell’ago in un campo esterno è, analogamente al caso elettrico,

4 Forza agente su una spira in un campo B
x y z n q O D A C h b Spira rettangolare (per semplicità) che possa ruotare intorno ad un asse (x) perp. a B (lungo z) Lati perp. all’asse di rotazione: Sul lato AD (lunghezza h) agisce la forza Su BC la stessa forza con segno opposto Le forze sui due lati sono uguali ed opposte Lati paralleli all’asse: Sul lato AB (lunghezza b) agisce la forza Su DC la stessa forza con segno opposto z y n q x X B

5 Momento agente su una spira in un campo B
Lati perpendicolari all’asse di rotazione Possiamo considerare il momento della forza risultante invece che il risultante dei momenti Le due forze sui lati AD, BC sono uguali, opposte e hanno la stessa linea d’azione, quindi il momento totale è nullo B x y z n q O D A C h b

6 Momento agente su una spira in un campo B
Lati paralleli all’asse di rotazione Di nuovo possiamo considerare il momento della forza risultante invece che il risultante dei momenti Le due forze risultanti sui lati AB, DC sono uguali, opposte e hanno braccio quindi hanno momento z y n q x X B

7 Momento magnetico di dipolo
Definiamo il momento magnetico di una spira piana (di forma arbitraria) come il vettore A: area della spira I: corrente circolante n: versore normale alla spira Il momento meccanico in un campo B può venir espresso nella stessa forma che per un ago magnetico

8 Teorema di equivalenza di Ampère
Equivalenza tra un magnete ed una spira 1) le azioni meccaniche esercitate da un campo B su di un magnete o su di una spira di ugual momento magnetico, sono uguali 2) a grande distanza il campo B di dipolo generato da una spira è uguale a quello di un magnete

9 Teorema di equivalenza di Ampère
Abbiamo dimostrato la prima parte: le azioni di un campo esterno B su un ago e una spira sono uguali, purché tra il momento dell’ago, la corrente e l’area della spira valga la relazione La seconda parte la assumeremo per buona

10 Energia potenziale di una spira
Scegliamo come zero dell’energia U e` l’opposto del lavoro per andare da a

11 Sorgenti del campo B Il teorema di Ampère ci induce a pensare che il magnetismo di un magnete altro non sia che l’effetto di correnti microscopiche all’interno della materia Le sorgenti del campo magnetico non sono quindi le cariche magnetiche, ma le correnti elettriche

12 Flusso del campo B Definizione Dimensioni fisiche
Unità di misura è il weber (Wb)

13 Flusso del campo B Per il principio di sovrapposizione il campo B si può pensare come somma dei campi dovuti ai singoli portatori Il flusso sarà Basta quindi considerare il flusso di un singolo portatore, il cui campo è

14 Flusso del campo B Per quanto detto sulla legge di Gauss, possiamo limitarci a calcolare il flusso attraverso una sfera con centro nella carica in moto Le linee di b sono tangenti alla superficie sferica, quindi il flusso di b, e di conseguenza quello del campo totale B sono nulli Cioè abbiamo la 2° equazione dell’em

15 Sorgenti del campo B Se confrontiamo questo risultato con il caso elettrico possiamo affermare che l’annullamento del flusso di B stabilisce la non esistenza di cariche magnetiche

16 Forma differenziale della legge di assenza di carica magnetica
L’annullamento del flusso e della divergenza sono due aspetti della stessa cosa Applichiamo il teorema della divergenza all’integrale del flusso Ne segue che l’integrando nell’ultimo membro dev’essere nullo ovunque

17 Potenziale magnetico Abbiamo visto che ad un campo E si puo` associare un potenziale scalare V E` possibile fare una cosa analoga per il campo B? La risposta e` no E` invece possibile associare un potenziale vettore A

18 Potenziali e.m. Questo deriva formalmente dalle diverse proprieta` dei campi Per il campo E e` sempre verificato Per cui si puo` scrivere In quanto la rotazione di un gradiente e` identicamente nulla Per il campo B abbiamo invece Non si puo` esprimere B come gradiente di un campo scalare, in quanto la divergenza di un gradiente non e` necessariamente nulla E` pero` possibile esprimere B come rotazione di un campo vettoriale: in quanto la divergenza di una rotazione e` identicamente nulla

19 Potenziali e.m. Verifichiamo questa affermazione