Il Fondo Cosmico a Microonde

Presentazione sul tema: "Il Fondo Cosmico a Microonde"— Transcript della presentazione:

1 Il Fondo Cosmico a Microonde
Roberto Decarli Il Fondo Cosmico a Microonde Le anisotropie a varie scale I fenomeni coinvolti Corso di Cosmologia Osservativa A.A

2 Lo spettro - Le anisotropie
La radiazione cosmica di fondo è il migliore esempio di corpo nero in natura. T = 2,726 ± 0,005 K. Deviazioni dall’isotropia sono osservate a partire da una parte su 1000. Per studiare la scala dei processi responsabili delle anisotropie, sviluppiamo le deviazioni sullo spettro delle armoniche sferiche: L’indice l fissa la scala delle anisotropie. Per l grande si può considerare l~2p/3J, dove J è la dimensione angolare della fluttuazione (in radianti). m fissa invece l’andamento delle anisotropie rispetto ad un asse di riferimento.

3 Sviluppo delle anisotropie – 1
Studiamo la funzione di correlazione fra le fluttuazioni in temperatura misurate in due direzioni n1 e n2: Ipotesi ergodica (valida solo per fluttuazioni a piccola scala angolare) Usiamo il complesso coniugato di DT/T Dall’ortonormalità delle armoniche sferiche Polinomio di Legendre Ipotesi di isotropia Dove i cl = <|alm|2> rappresentano lo spettro angolare di potenza. L’ordine zero (l=0, m=0) rappresenta un contributo costante (fluttuazione su scala molto maggiore dell’universo), e non è quindi misurabile. Al primo ordine (l=1) si ha il contributo di dipolo, legato al moto dell’osservatore rispetto al fluido comovente. Una volta sottratti i contributi della rotazione della Terra attorno al Sole e del Sole attorno al centro galattico, rimane un contributo dato dallo spostamento della galassia rispetto alle “pareti” del corpo nero.

4 Sviluppo delle anisotropie – 2
Il dipolo non è dovuto a effetto Doppler (il quale fa aumentare energia e frequenza dei fotoni di uno stesso fattore 1+b cos J, ma la temperatura dipende dall’energia per unità di frequenza!), bensì ad un aumento del flusso di fotoni e ad una contrazione dell’angolo solido => I’(n) = (1 + b cos J) I(n) => Tolto il contributo del dipolo, risulta significativo l’effetto Sachs-Wolfe, che imputa le variazioni di temperatura della radiazione a fluttuazioni del potenziale gravitazionale f. La variazione di potenziale contribuisce come df/c2; a questo si somma il contributo del time dilation: dT/T = -da/a = -2df/3c2, quindi l’effetto netto è dT/T = 1/3 df/c2 = 1/3 dr/r (l/ct)2, dove l è la scala della perturbazione. Questo termine tiene conto dell’emissione del fotone; serve poi considerare altre perturbazioni della metrica dovute a masse poste lungo il cammino del fotone (effetto Rees-Sciama: DT/T = 2c-2 ∫df dt) e alle onde gravitazionali. Questi effetti danno luogo alle fluttuazioni su larga scala (nell’ordine di 15°).

5 Le misure di COBE Dipolo: DT/T ≈ 3,353 mK
Fluttuazioni a larga scala (COBE DMR): DT/T ≈ 30 mK

6 Sviluppo delle anisotropie – 3
Scale intermedie sono legate a fluttuazioni aventi l prossima all’orizzonte di Hubble al tempo della ricombinazione. Da qui in poi, al diminuire della scala divengono sempre più importanti gli effetti “estrinseci”, legati al percorso dei fotoni dalla ricombinazione fino a noi. Fra i fattori intrinseci, possiamo considerare: - perturbazioni adiabatiche nella densità: comportano fluttuazioni del tipo DT/T ≈ 1/3 Dr/r; - perturbazioni legate al moto delle cariche al momento della ricombinazione: DT/T ≈ dr/r (l/ct). In realtà si tratta di risolvere numericamente l’equazione di Boltzmann per i fotoni, considerando gli urti Thomson. Sachs-Wolfe Oscillazioni Sakharov (onde stazionarie attenuate)

7 Fluttuazioni a intermedia e piccola scala: DT/T ≈ 1,8 mK
Le misure di WMAP Fluttuazioni a intermedia e piccola scala: DT/T ≈ 1,8 mK

8 Effetto Sunyaev-Zel’dovich
Fotoni del CMB che entrano in una regione di plasma caldo (ad esempio in ammassi di galassie) vengono energizzati dagli elettroni del plasma, fino a raggiungere lo spettro x. In quella linea di vista osserveremo quindi meno fotoni in microonde: L’importanza dell’effetto SZ è legata alla possibilità di misurare la costante di Hubble: Emissione per bremsstrahlung in x Nota dallo spettro x

9 Bibliografia Coles, P. and Lucchin, F., Cosmology – The origin and evolution of cosmic structure, John Wiley & Sons, LTD (2002). On the web: