Interferenza L’interferenza Il principio di Huygens

Presentazione sul tema: "Interferenza L’interferenza Il principio di Huygens"— Transcript della presentazione:

1 Interferenza L’interferenza Il principio di Huygens
L’esperienza di Young L’interferometro di Michelson Interferenza su lamine sottili Schiera di fenditure

2 OTTICA Ottica geometrica Ottica fisica
Natura della luce: Corpuscolare e ondulatoria Ottica geometrica Si ignora il carattere ondulatorio della luce e si parla di raggi luminosi che si propagano in linea retta. Fenomeni della RIFLESSIONE e RIFRAZIONE: studio dei sistemi ottici centrati. Ottica fisica Si occupa della natura ondulatoria della luce. Fenomeni quali INTERFERENZA, DIFFRAZIONE e POLARIZZAZIONE. Questi fenomeni non si possono spiegare adeguatamente con l’ottica geometrica, ma considerando la natura ondulatoria della luce si raggiunge una descrizione soddisfacente.

3 il trionfo dell’ottica ondulatoria (Young, 1801-1803)
1. L’interferenza il trionfo dell’ottica ondulatoria (Young, ) ovvero: Tomas Young dimostrò sperimentalmente per primo la validità della teoria ondulatoria della luce e ne misurò la lunghezza d'onda. In generale si ha interferenza quando due o più onde dello stesso tipo e stessa frequenza, con una differenza di fase costante tra di loro, attraversano la stessa regione dello spazio nello stesso istante.

4 1. L’interferenza Considerazioni introduttive.
Consideriamo due onde piane monocromatiche: per il principio di sovrapposizione: ovvero:

5 si noti,riguardo al periodo temporale:
l’interferenza si noti,riguardo al periodo temporale: T1 T2 T = m.c.m.(T1, T2)

6 quindi l’intensità luminosa associata a E è:
l’interferenza quindi l’intensità luminosa associata a E è: T = m.c.m.(T1, T2) ovvero: se 1  2 l'integrale si annulla: 1  2

7 l’interferenza

8 prendiamo invece 1 = 2 =  (segue: k1= k2 = k)
l’interferenza prendiamo invece 1 = 2 =  (segue: k1= k2 = k) ponendo: e ovvero: si ha:

9 si ha: ovvero: interferenza di due onde monocromatiche con
l’interferenza sviluppando cos(a+D) = cosacosD - sina sinD , e considerando che: si ha: ovvero: con interferenza di due onde monocromatiche

10 I  si noti: in particolare, se I1 = I2 = I0 si ha: interferenza di
l’interferenza si noti: in particolare, se I1 = I2 = I0 si ha: interferenza di due onde con uguale ampiezza I  -5 -3 - 5 3  4I0 2I0 I = Imax = 4I0 se  = ±2m I = Imin = 0 se  = ±(2m+1) onde in fase onde in opposizione di fase I = 2Io se  = ±(2m+1/2) onde in quadratura

11 onde mutualmente coerenti
l’interferenza importante! onde mutualmente coerenti (coerenza temporale)   1 - 2 = cost. in t si ha interferenza l’energia si ridistribuisce onde incoerenti   1 - 2 = variabile altrimenti, se: no interferenza

12 2. Il principio di Huygens
Introduciamo ora: 2. Il principio di Huygens “Ogni punto del fronte d’onda diviene sorgente di un’onda sferica”

13 2. Il principio di Huygens
Introduciamo ora: 2. Il principio di Huygens “Ogni punto del fronte d’onda diviene sorgente di un’onda sferica” onda piana fronte d’onda diaframma onda sferica

14 3. L’esperimento di Young
l’interferenza 3. L’esperimento di Young schermo frange scure D S sorgente puntiforme fenditure luce + luce = buio!

15 3. L’esperimento di Young: descrizione qualitativa

16 3. L’esperimento di Young: descrizione qualitativa

17 l’interpretazione ondulatoria
L’esperimento di Young l’interpretazione ondulatoria schermo P diaframma onde sferiche  s s s’ D  coerenti S1 S2 S s = s’ - s = Dsin le due onde arrivano in P con una differenza di percorso (cammino) s:

18 l’esperimento di Young
diaframma E luce buio onde sferiche   s s s’ E1 S1 D E2 S2 s = s’ - s = Dsin   l = k(s - s’) “cammino ottico” ovvero:

19 l’esperimento di Young
luce buio s y S1 S2 s’ D  s = Dsin s L I = 4I0 se I = 0 se

20 l’esperimento di Young
 s I q l’esperimento di Young luce buio si noti la distanza fra i massimi sullo schermo:

21 effetto di uno spostamento della sorgente puntiforme
l’esperimento di Young effetto di uno spostamento della sorgente puntiforme struttura compatta tramite l’uso di una lente I diaframma luce buio luce buio s S’’’ S’ S1 S2 s’  S S’’ S’’’’ sorgenti estese non danno interferenza alla Young la radiazione da sorgenti estese non ha coerenza spaziale

22 effetto di una sorgente puntiforme
l’esperimento di Young effetto di una sorgente puntiforme non monocromatica frangia bianca 4I0 2I0 S1 sorgente bianca  D S S2 s se /D  1 non c’è interferenza alla Young la radiazione non ha sufficiente coerenza temporale

23 Esercizio Si immagini di voler realizzare un esperimento di Young con due fenditure separate di 0,1 mm ed una distanza diaframma-schermo di 50 cm. Se si osserva una separazione tra due massimi (o minimi) consecutivi di 2,5 mm, qual è la lunghezza d’onda della luce che illumina le fenditure? S1 S2 D y s s’ L  s I Dy

24 Esercizio I intensità suono D=5m L=100 m Dy
Due altoparlanti collegati ad un unico audio amplificatore sono separati di 5 m. Camminando lungo una linea retta parallela alla congiungente gli altoparlanti e distante da essa 100 m, a quale distanza si percepiscono due massimi (o minimi) consecutivi? Si supponga l = 30 cm. D L=100 m I intensità suono Dy D=5m

25 s s’ 4. L’interferometro di Michelson specchio fisso specchio mobile
semiriflettente S s’ I = I0 I = 0

26 linterferometro di Michelson
quello che conta è il cammino ottico specchio fisso s n specchio semiriflettente S s’

27 linterferometro di Michelson
applicazioni all’ingegneria ambientale e civile S interferometro specchio (mobile) diga controllo di posizione con risoluzione <

28 considerazioni sul cammino ottico
per un’onda monocromatica la fase dipende dal cammino ottico: z s nel vuoto: in un mezzo con indice di rifrazione n si ha: z n s nel mezzo:

29 considerazioni sul cammino ottico
ciò vale ovviamente anche allo stesso istante t s z nel vuoto: z n s nel mezzo:

30 ma: 5. Interferenza su lamina sottile n1 = 1 n n1 = 1 quindi:
luce monocromatica D  n1 = 1  C A n d ’ n1 = 1 B quindi:

31 quindi: n a d fissato non dipendono dalla posizione sulla lamina
linterferenza su lamina sottile interferenza distruttiva frangia scura quindi: interferenza costruttiva frangia chiara a d fissato non dipendono dalla posizione sulla lamina luce monocromatica D   C A n d ’ frange di uguale inclinazione B

32 n1 n2 n1 non dipende dalla posizione ma da :
interferenza su lamine sottili frangia chiara frangia scura non dipende dalla posizione ma da : funziona anche con sorgenti estese n1 n2 chiara scura d n1

33 incidenza quasi-normale
interferenza su lamine sottili incidenza quasi-normale frangia scura chiara lamine a spessore variabile: frange di ugual spessore n2 n1 una frangia ogni /2 misure di spessore in pellicole trasparenti misure di riscontro superfici piane

34 interferenza su lamine sottili
misure di riscontro superfici piane

35 incidenza quasi-normale
interferenza su lamine sottili incidenza quasi-normale frangia scura frangia chiara rivestimenti anti-riflesso n1 = 1 n2 < n < n1 n2 > n condizione di frangia scura per n < n2 R < 0.1%

36 sorgenti non monocromatiche (luce bianca)
interferenza su lamine sottili incidenza quasi-normale sorgenti non monocromatiche (luce bianca) frangia chiara aria acqua olio, benzina n1 n2 n1 pellicole a spessore variabile

37 interferenza su lamine sottili
aria acqua saponata aria aria olio, benzina acqua

38 Riepilogo: l’interferenza
con I = 0 se IMAX se esperimento di Young due sorgenti puntiformi due onde piane interferometro di Michelson I = 0 se IMAX se riflessione su lamine sottili incidenza normale I = 0 se IMAX se

39 Esercizio numerico 4.1 Si immagini di voler realizzare un esperimento di Young con luce di lunghezza d’onda 0 = m e lo schermo a L = 2 m dalle fenditure. Calcolare quanto devono essere distanti le fenditure perché due massimi successivi sullo schermo distino 1 mm.

40 Esercizio numerico 4.2 Un interferometro di Young a due fenditure distanti D = 1 mm è illuminato da un’onda piana monocromatica con 0 = 0.6 m che si propaga nella direzione x normale allo schermo. In tali condizioni si ha in O un massimo di intensità. Calcolare il valore minimo di cui si deve inclinare il fronte d’onda rispetto a x perché in O si abbia un minimo di intensità.

41 Esercizio numerico 4.4 Due fasci paralleli, provenienti dalla stessa sorgente monocromatica S (0 = 5890 Å) vengono fatti passare attraverso due tubi vuoti di uguale lunghezza l = 20 cm e quindi interferiscono producendo sullo schermo un sistema di frange di interferenza. Se uno dei due tubi viene riempito d’aria la frangia centrale si sposta nella posizione che prima occupava la 98 -esima frangia. Determinare l’indice di rifrazione dell’aria.

42 Esercizio numerico 4.5 Due lastrine di vetro rettangolari con facce piane e parallele, poste una sull’altra, formano un piccolo angolo  fra di loro. Illuminate con luce monocromatica di lunghezza d’onda 0 = 6328 Å ad incidenza normale mostrano in riflessione N = 10 frange di interferenza per centimetro di lunghezza. Determinare l’angolo .

43 Esercizio numerico 4.6 Una pellicola di acqua saponata in aria dello spessore d = 2900 Å viene illuminata con luce bianca incidente normalmente. Assumendo per l’indice di rifrazione della pellicola n = 1.33, determinare il colore che predominerà nella luce riflessa.

44 6. Schiera di fenditure (di sorgenti)
d sin q q S1 S2 S3 S4 S5 S6 D P Differenza di fase tra le onde provenienti da due fenditure consecutive:

45 Campo elettrico totale in P
{ } Utilizziamo il metodo dei fasori

46 dl R dl/2 f f/2 E0

47 Dalle relazioni precedenti, eliminando R, si ottiene:
e quindi l’intensità è

48 Poniamo Massimi principali: Posizione dei massimi principali:

49 Minimi : al di fuori dei valori precedenti, il denominatore non si annulla mai, invece il numeratore si annulla anche per Tra due massimi principali ci sono N – 1 minimi Esempio. Per N = 4

50 Massimi secondari: Poiché l’intensità è una funzione di q sempre positiva, tra due minimi deve esistere un massimo (secondario), quindi tra due massimi principali ci sono N-2 massimi secondari. Le posizioni dei massimi secondari si ottengono ponendo In questi punti Esempio. Per N = 4

51 Grafico dell’intensità nell’interferenza di 8 fenditure equispaziate
Minimi Tra 2 massimi principali ci sono N-1 minimi in cui Grafico dell’intensità nell’interferenza di 8 fenditure equispaziate Massimi principali Poiché l’intensità è una funzione di q sempre positiva, tra due minimi deve esistere un massimo (secondario), quindi tra due massimi principali ci sono N-2 massimi secondari.

52 Grafico dell’intensità nell’interferenza di 2, 8, 16 fenditure equispaziate
Per N → ∞

53 MAX PRINC min MAX SEC N = 5 Imax ∝ N2 I ∝ 1/N2