Corso di Chimica Fisica II 2011 Prof. Marina Brustolon

Presentazione sul tema: "Corso di Chimica Fisica II 2011 Prof. Marina Brustolon"— Transcript della presentazione:

1 Corso di Chimica Fisica II 2011 Prof. Marina Brustolon
7. L’oscillatore quantistico

2 Modifichiamo la scatola monodimensionale
Modifichiamo la “scatola” in questo modo: invece di considerare un potenziale che cambia bruscamente da V=0 a V= , facciamo aumentare gradatamente il potenziale secondo i due rami di una parabola: Sappiamo che l’oscillatore armonico ha un potenziale con questa forma. Possiamo allora aspettarci che ci sia una certa somiglianza tra le funzioni d’onda dell’oscillatore armonico e quelle della particella nella scatola. Il potenziale sarà rappresentato da una funzione del tipo: che è l’espressione di una parabola.

3 L’oscillatore armonico quantistico
Riprendiamo il modello dell’oscillatore armonico, già visto trattando dell’oscillatore classico. Posizione di equilibrio x k Abbiamo visto che per l’oscillatore armonico lo spostamento dalla posizione di equilibrio di x produce una forza che si oppone allo spostamento F=-kx, dove k è la costante di forza. Dalla: si deduce che Quindi la somma dell’energia cinetica e dell’energia potenziale classica è L’operatore Hamiltoniano sarà quindi:

4 L’equazione di Schroedinger per l’oscillatore armonico, autofunzioni e autovalori
Questa equazione si può risolvere abbastanza facilmente facendo una serie di sostituzioni. Le sostituzioni sono: con Frequenza angolare dell’oscillatore classico dove La famiglia di funzioni che sono soluzioni dell’equazione hanno la forma: Numero quantico Variabile proporzionale a x Polinomio di Hermite Costante di normalizzazione v=0,1,2...

5 Le autofunzioni I polinomi di Hermite: si noti che sono polinomi di potenze pari quando il numero quantico v è pari, e dispari quando è dispari.

6

7 I livelli energetici v=0,1,2...

8

9 L’oscillatore classico non può mai trovarsi in queste zone.

10 A grandi valori del numero quantico il comportamento diventa analogo a quello classico.

11 m1 m2 k Il modello che abbiamo visto per il moto quantistico di una particella fissata con una molla ad una parete vale anche per un sistema di due particelle come questo. Basta sostituire alla massa m della particella, la massa ridotta : Quindi la frequenza di vibrazione per le due particelle legate da una molla con costante di forza k è data dall’espressione: Frequenza angolare Frequenza

12 Spettroscopia vibrazionale
Consideriamo il moto di vibrazione di una molecola biatomica A-A o A-B. Come impostare il problema? Dobbiamo considerare il moto dei nuclei, ma escludendo il moto di traslazione e di rotazione. Per escludere il moto di traslazione, consideriamo il baricentro fisso. Per escludere il moto di rotazione, assumiamo che i nuclei si muovano solo lungo l’asse internucleare.

13 Moto di vibrazione L’Hamiltoniano per il moto di vibrazione dei nuclei deve contenere il termine di energia cinetica dei nuclei e il termine di energia potenziale (l’energia che il sistema assume in conseguenza della posizione dei nuclei). Il baricentro è fisso. La distanza tra i nuclei varia attorno alla distanza di equilibrio Re. Re

14 Perché si usa il modello dell’oscillatore armonico per il moto di vibrazione delle molecole?
Vedremo che la curva dell’energia potenziale al variare della distanza tra i nuclei assomiglia (a basse energie) ad una parabola. Ma il legame chimico non è una molla ideale… il legame si è rotto

15 E x Livelli energetici realistici per la vibrazione molecolare v=3 v=2 v=1 v=0 Livelli energetici secondo il modello dell’oscillatore armonico

16 Transizione fondamentale
Regole di selezione v=1 v=2 v=1 v=0 Transizione fondamentale

17 Spettroscopia vibrazionale
E’ anche detta spettroscopia infrarossa Studia l’assorbimento delle radiazioni elettromagnetiche da parte delle molecole grazie ai loro moti vibrazionali (allungamento e accorciamento di legami, variazione degli angoli di legame, torsioni). L’assorbimento di energia da parte della molecola avviene solo se il moto produce una variazione del momento di dipolo elettrico. Le energie coinvolte, espresse in numeri d’onda, sono di circa cm-1.