Riconnessione magnetica 3D in plasmi non colisionali

Riconnessione magnetica 3D in plasmi non colisionali
D. Borgogno, D. Grasso, F. Porcelli Burning Plasma Research Group, Politecnico di Torino e INFM F. Califano, F. Pegoraro Dip. di Fisica, Università di Pisa D. Farina Ass. EURATOM-ENEA-CNR, Milano

Outline Motivazioni Equazioni del modello Codice numerico
Geometria 3D: Perturbazioni a singola elicità Perturbazioni a doppia elicità Conclusioni

Motivazioni (1) Negli ultimi anni la riconnessione magnetica in regimi non collisionali è stata ampiamente analizzata nell’ambito di modelli fluidi 2D Legge di Ohm generalizzata: Lunghezze di scala caratteristiche Electron skin depth Ion sound Larmor radius In regimi non collisionali, l’inerzia elettronica è responsabile del processo di riconnessione, rilassando il vincolo di congelamento delle linee di campo e fornendo l’impedenza necessaria allo sviluppo di un campo elettrico in direzione parallela al campo magnetico

Motivazioni (2) In un gran numero di lavori è stato mostrato che, partendo da equilibri 1D con grandi valori del parametro D’, il processo di evoluzione non lineare di isole magnetiche instabili è accompagnato dallo sviluppo di scale molto piccole (inferiori alla lunghezza di scala inerziale) La comparsa di queste piccole lunghezze di scala può essere messa in relazione con la presenza di speciali campi, che si conservano lagrangianamente e che impongono importanti vincoli topologici durante l’evoluzione di instabilità di riconnessione. L’approccio allo stato saturato nella riconnessione non collisionale è stato associato ad un processo di phase mixing di tali campi conservati.

Motivazioni (3) In geometria 3D le proprietà di conservazione cambiano. In che modo questi cambiamenti influenzano il processo di riconnessione? In geometria 3D l’hamiltoniana per le linee di campo magnetico non è più integrabile. Qual è l’effetto della stocasticità delle linee di campo sul processo? Come si comportano gli strati di corrente in presenza di stocasticità?

Equazioni del modello (1)
con : corrente : stream function : vorticità

dove Conservazione dell’energia

Geometria 2D conservano la propria topologia 2 famiglie infinte di Casimirs Geometria 3D

Geometria 3D – codice numerico (1)
Le equazioni del modello possono essere riscritte nella forma: in cui Applicando uno schema ai volumi finiti si ottengono le equazioni di evoluzione temporale per i valori medi dei campi in cui

Geometria 3D – codice numerico (2)
I valori medi dei campi sono fatti avanzare nel tempo attraverso uno schema esplicito al terzo ordine Adams-Bashford. Mediante un metodo che utilizza Fast Fourier Transform è possibile ricostruire il valore dei campi sui punti griglia. Il codice è stato parallelizzato attraverso la libreria MPI, secondo uno schema per cui solo la direzione z è distribuita tra i diversi processori.

Risultati 3D: perturbazioni a singola elicità (1)
: riconnesione “veloce” Perturbazione a singola elicità: con Questo caso è equivalente a un problema 2D asimmetrico, con due superfici razionali poste dove

Risultati 3D: perturbazioni singola elicità (3)
Il tasso di crescita lineare per i modi asimmetrici non è sostanzialmente diverso da quello per i modi 2D simmetrici Non linearmente compaiono modi con la stessa elicità della perturbazione di partenza. Questi modi crescono in accordo con la teoria quasilineare

E’ possibile identificare nuovi invarianti Lagrangiani in cui superfici magnetiche

Analogamente al caso 2D simmetrico, l’avvezione di ad opera dei campi di moto assocciati alle stream functions conduce al phase mixing dei due invarianti lagrangiani. caso asimmetrico caso simmetrico

Come mostrato in geometria 2D, ci aspettiamo, che nonostante la dinamica hamiltoniana e la presenza di vincoli topologici, il sistema possa raggiungere un nuovo stato di equilibrio magnetico.

Riconnessione 3D: perturbazioni a singola elicità (6)
Perturbazioni a singola elicità in geometria 3D non hanno una parità definita nell’intorno delle superfici magnetiche risonanti. Il flusso di plasma associato con queste perturbazioni, quindi, non presenta punti di stagnazione nei punti ad X e ad O delle isole magnetiche. Punti ad X e ad O mostrano una deriva non lineare lungo la direzione x con la velocità fluida:

Risultati 3D: perturbazioni a elicità multipla (1)
: riconnesione “veloce” Perturbazione a doppia elicità: con Linearmente le superfici razionali giacciono dove:

Non linearmente appaiono nuove elicità. I loro tassi di crescita mostrano un buon accordo con la teoria quasi lineare.

Le regioni in cui la corrente raggiunge i valori massimi si spostano al variare di z lungo le superfici cilindriche (isosuperfici di corrente) E’ evidente la separazione dei picchi di corrente a tutti i piani z=const

A tempi fortemente non lineari i massimi di corrente non traslano con velocità fluida, ma il loro moto è conseguenza dell’intensa interazione tra modi con differenti elicità. Per effetto delle interazioni non lineari la struttura a due canali di corrente, propria della fase non lineare iniziale, è transita ad una struttura ad un unico canale.

Geometria 3D: perturbazioni a elicità multipla (8)
Il modello che studiamo prevede un campo magnetico del tipo: con In coordinate cartesiane le linee di campo magnetico sono parametrizzate dal sistema di equazioni: Rappresentano le eq. di Hamilton per un sistema dinamico con Hamiltoniana che si muove, nel “tempo” z, nello spazio delle fasi rappresentato dalle variabili canonicamente coniugate x e y

Il sistema precedente può essere trasformato in un equivalente sistema autonomo a due gradi di libertà, la cui hamiltoniana è data da: con Le nuove eq. di Hamilton diventano: Attraverso l’integrazione numerica di queste equazioni, in cui è fornita ad ogni tempo fisico t dal codice fluido, siamo in grado di conoscere la struttura del campo magnetico al variare del tempo.

In fase lineare, in cui le due perturbazioni inizialmente imposte crescono indipendentemente, il campo magnetico non mostra alcun segno di caoticità

All’inizio della fase non lineare si manifestano i primi segni di caoticità nell’intorno delle separatrici.

Al crescere delle perturbazioni, le superfici regolari che separano le regioni caotiche sono sempre più fortemente perturbate e alla fine distrutte. Comparsa di stocasticità globale

Al crescere del tempo la regione stocastica continua a riempire regioni sempre più ampie dello spazio ….

… non solo per effetto delle perturbazioni inizialmente imposte …..

… ma anche per effetto di tutte le perturbazioni di ordine superiore che si generano per interazioni non lineari.

Attraverso il calcolo degli esponenti di Liapunov per le traiettorie stocastiche, siamo in grado di dare una misura quantitativa del grado di caoticità del campo magnetico.

Conclusioni e work in progress
Modi a singola elicità sono modi 2D obliqui. I punti ad X e ad O delle isole magnetiche corrispondenti traslano nonlinearmente con velocità fluida. L’interazione non lineare tra modi con elicità multipla genera nuove elicità la cui evoluzione temporale iniziale è consistente con la teoria quasi lineare. Forti interazioni non lineari tra elicità differenti modificano profondamente la topologia degli strati di corrente e vorticità. La struttura del campo magnetico evidenzia un alto grado di stocasticità. Come si distribuisce la corrente all’interno delle regioni stocastiche? E’ possibile raggiungere uno stato finale saturato in presenza di perturbazioni a elicità multipla?

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