Riassunto della lezione precedente e+e− semi-inclusivo: formalismo e interpretazione in QPM distribuzione angolare dell’adrone rivelato funzione di frammentazione incognita da confronto con dati Semi-Inclusive DIS (SIDIS) : formalismo e interpretazione in QPM ipotesi fattorizzazione → universalità delle funzioni partoniche e+e− semi-inclusivo in due adroni : formalismo e interpretazione in QPM sezione d’urto di jet ; distribuzione angolare e asse del jet 21-Nov-14

DIS inclusivo polarizzato se S=0 → violazione della parità processo debole → corrente V-A → WA se S  0 → 2 4-vettori P,q e 1 4-pseudovettore S indipendenti struttura del tensore adronico più ricca z S α si sceglie S tale che S2 = -1 e S ∙ P = 0 y Φ x elicità 21-Nov-14

Tensore adronico S = ½ → W è al più lineare in S, perchè è matrice 2x2 in spazio di spin ⇒ espansione sulla base delle matrici  di Dirac matrice densità di spin del target vettore di polarizzazione S coplanar with scattering plane →  = 0 hermiticity del tensore invarianza per trasformazioni di parità invarianza per trasformazioni di time-reversal conservazione della corrente 21-Nov-14

DIS polarizzato: tensore adronico W = WS + WA scalare pseudoscalare 21-Nov-14

Ampiezza di scattering leptone polarizzato con elicità h=± tensore leptonico : L = LS ± LA LS WS → LA WA ← 21-Nov-14

Sezione d’urto  = 0 ⇔ S || k  = /2 ⇔ S ⊥ k coplanar →  = 0 − 21-Nov-14

Sezione d’urto (continua) perchè 4 funzioni di struttura F1, F2, G1, G2 ? sezione d’urto totale per assorbimento di * : tot (* N) teorema ottico : tot (* N) ∝ Im [ f(e=0) Compton ] ±1 , 0 ±1/2 ±1/2 ±1 , 0 iniziale intermedio finale 1 +1 +1/2 +3/2 2 -1/2 3 4 5 legati da time-reversal → 4 strutture indipendenti 21-Nov-14

Asimmetrie di elicità riarrangiamento delle 4 combinazioni indipendenti elicità di * intermedio asimmetrie per scattering da * 21-Nov-14

Accesso sperimentale alle asimmetrie S || k →  = 0 misura sperimentale accede a - polarizz. lineare trasversa di * S ⊥ k →  = /2 inversione misura di Q2, , R, A||, A⊥ → A1, A2 21-Nov-14

Limite DIS ,Q2 → ∞ con xB fisso; se Q2 Jz scala allora scaling : (vedi espressioni di A1 e A2) scaling delle asimmetrie di elicità : 21-Nov-14

QPM picture Poi : scrivere sez. d’urto elementare per processo scrivere convoluzione in ipotesi QPM di fattorizzazione → dedurre funzioni di struttura in termini di densità partoniche oppure 21-Nov-14

Metodo alternativo perché Lz = 0 (processo collineare) * ± 1 Jz=1/2 ±1/2 q↑↓ * +1 Jz=3/2 T3/2 +1/2 P↑ -1 Jz=1/2 T1/2 +1/2 perché Lz = 0 (processo collineare) → conservazione del momento angolare quindi *↑ q↓ → q↑ *↓ q↑ → q↓ *↑ q↑ *↓ q↓ distribuzione di elicità 21-Nov-14

Distribuzione di polarizzazione trasversa procedura simile risulta relazione di Wandzura−Wilczek regola di somma Burkhardt−Cottingham e in generale 21-Nov-14