Lezione 7 Effetto Cerenkov

Presentazione sul tema: "Lezione 7 Effetto Cerenkov"— Transcript della presentazione:

1 Lezione 7 Effetto Cerenkov
Per una trattazione classica dell’effetto Cerenkov consultare Jackson : Classical Electrodynamics cap 13 e paragrafi e 13.5 Rivelatori di Particelle

2 Lezione 7 Effetto Cerenkov
La radiazione Cerenkov e’ emessa ogniqualvolta una particella carica attraversa un mezzo (dielettrico) con velocita’ bc=v>c/n, dove v e’ la velocita’ della particella e n l’indice di rifrazione del mezzo. Intuitivamente: la particella incidente polarizza il dielettrico  gli atomi diventano dei dipoli. Se b>1/n  momento di dipolo elettrico  emissione di radiazione. b<1/n b>1/n Rivelatori di Particelle

3 Lezione 7 Effetto Cerenkov
L’ angolo di emissione qc puo’ essere interpretato qualitativamente come un’onda d’urto come succede per una barca od un aereo supersonico. Esiste una velocita’ di soglia bs = 1/n  qc ~ 0 Esiste un angolo massimo qmax= arcos(1/n) La cos(q) =1/bn e’ valida solo per un radiatore infinito, e’ comunque una buona approssimazione ogniqualvolta il radiatore e’ lungo L>>l essendo l la lunghezza d’onda della luce emessa Rivelatori di Particelle

4 Lezione 7 Effetto Cerenkov
Numero di fotoni emessi per unita’ di lunghezza e intervallo unitario di lunghezza d’onda. Osserviamo che decresce al crescere della l Il numero di fotoni emessi per unita’ di Lunghezza non dipende dalla frequenza Rivelatori di Particelle

5 Lezione 7 Effetto Cerenkov
L’ energia persa per radiazione Cerenkov cresce con b. Comunque anche con b  1 è molto piccola. Molto piu’ piccola di quella persa per collisione (Bethe Block), al massimo 1% . Rivelatori di Particelle

6 Lezione 7 Effetto Cerenkov
Esiste una soglia per emissione di luce Cerenkov La luce e’ emessa ad un angolo particolare  Facile utilizzare l’effetto Cerenkov per identificare le particelle. Con 1) posso sfruttare la soglia  Cerenkov a soglia. Con 2) misurare l’angolo  DISC, RICH etc. La luce emessa e rivelabile e’ poca. Consideriamo un radiatore spesso 1 cm un angolo qc = 30o ed un DE = 1 eV ed una particella di carica1. Considerando inoltre che l’efficienza quantica di un fotomoltiplicatore e’ ~20%  Npe=18  fluttuazioni alla Poisson Rivelatori di Particelle

7 Lezione 7 Effetto Cerenkov
L’ indice di rifrazione dipende dalla frequenza n=n(E) e dn/dE≠ 0 → errore cromatico sE e’ connesso all’ intervallo DE considerato. Assumendo distribuzione piatta  sE= DE/(12)1/2 L’ errore cromatico puo’ essere ridotto riducendo DE e quindi il numero di Fotoni emessi o con correzioni ottiche complicate Rivelatori di Particelle

8 Lezione 7 Radiazione di transizione
Per una trattazione (qualitativa) della radiazione di transizione consultare Jackson : Classical Electrodynamics cap 14 paragrafo 9. Un trattamento relativistico e’ esposto in: G.Garibian, Sov. Phys. JETP63 (1958) 1079 Rivelatori di Particelle

9 Lezione 7 Radiazione di transizione
La radiazione di transizione e’ stata predetta da Ginzburg e Franck nel 1946 La radiazione di transizione è emessa quando una particella carica attraversa un mezzo con un indice di rifrazione discontinuo, e.g. alla superfice di separazione fra il vuoto ed un dielettrico. medium vacuum electron Una visione semplicistica Rivelatori di Particelle

10 Lezione 7 Radiazione di transizione
Si puo’ ricavare che: L’energia irraggiata ad ogni superfice di separazione e’: Il numero di fotoni emessi per superfice di separazione e’ piccolo: Servono molte superfici di separazione  molti fogli (plastica) separati da strati di gas (aria) solo e± di alta energia emettono TR. Identificatione of e± Rivelatori di Particelle

11 Lezione 7 Radiazione di transizione
Inoltre: I raggi X sono emessi a piccolo angolo: I raggi X sono vicini alla traccia della particella. Spettro di emissione della radiazione di transizione (TR): Energia tipica: Simulated emission spectrum of a CH2 foil stack Rivelatori di Particelle

12 Lezione 7 Radiazione di transizione
I radiatori devono essere a basso Z Bisogna evitare di riassorbire I fotoni emessi (vedi in seguito effetto fotoelettrico proporzionale a Z5). Lo spessore dei radiatori deve essere ≥ della lunghezza di formazione D. Per materiale tipo plastica wp ~ 30x1015 s-1 e se g ~ 1000  D ~ 10 mm. Rivelatori di Particelle