Corso di Chimica Fisica II 2011 Marina Brustolon

Presentazione sul tema: "Corso di Chimica Fisica II 2011 Marina Brustolon"— Transcript della presentazione:

1 Corso di Chimica Fisica II 2011 Marina Brustolon
8. Il moto circolare quantistico, il momento angolare, le armoniche sferiche

2 Il moto quantistico di una particella su una circonferenza
L’equazione di Schrödinger e le soluzioni Le condizioni cicliche e la quantizzazione dell’energia La conservazione del momento angolare

3 Il moto su una circonferenza
Abbiamo già considerato il moto circolare uniforme per un sistema che si comporti in modo classico. Si tratta di una particella che si muove con velocità angolare costante su una circonferenza. Il moto avviene in presenza di una forza centripeta radiale, cioè che punta verso il centro della circonferenza, ed è quindi parallela al raggio vettore r. Sappiamo che quando f // r , cioè la forza è parallela al raggio vettore, il momento della forza, f x r (prodotto vettoriale) è eguale a zero. Quando il momento della forza è eguale a zero l’invariante del moto è il momento angolare.

4 Il moto circolare classico: richiamo
x Il prodotto vettoriale di è un vettore costante sia in modulo che in direzione: Momento angolare Velocità tangenziale

5 Il moto circolare secondo Schrödinger
La particella è dotata di energia solo cinetica, l’energia potenziale sulla circonferenza è costante (quindi possiamo porla a zero). Il moto è su un piano. m r x Quindi l’Hamiltoniano è : Un esempio di passaggio dalle coordinate cartesiane a quelle polari è mostrato più avanti per l’operatore momento angolare. Per descrivere un moto sulla circonferenza, dobbiamo imporre la condizione che: Questa condizione è facile imporla se passiamo ad un sistema con coordinate sferiche: Facendo queste sostituzioni di coordinate l’hamiltoniano diventa:

6 L’equazione di Schrödinger è quindi:
Notate che l’operatore hamiltoniano agisce solo sulla coordinata φ, perché 1/r2 è una costante: il sistema ha un solo grado di libertà. L’equazione di Schrödinger è quindi: I Momento d’inerzia Moto uniforme su una circonferenza Moto uniforme su una retta Notate l’analogia di questa equazione con quella per la particella libera, una volta sostituita la coordinata φ alla x, e il momento di inerzia alla massa.

7 La soluzione generale di quest’equazione è:
Riscriviamola così: La soluzione generale di quest’equazione è: Notate che la forma della funzione d’onda è simile a quella della particella libera, con x sostituito da φ: Moto circolare uniforme Moto rettilineo uniforme

8 E m ? Non abbiamo finora imposto nessuna condizione su m.
Ricordiamo che k , il vettore d’onda per la particella libera, può avere qualsiasi valore (l’energia è un continuo). E m ? Non abbiamo finora imposto nessuna condizione su m. Ma dobbiamo accertarci che tutte le soluzioni che abbiamo trovato per la particella sulla circonferenza siano funzioni che rappresentano stati reali, cioè abbiano le caratteristiche di essere continue, ad un sol valore, ecc. Dato che la funzione è periodica, dovremo scegliere le funzioni per la quali: m<0 m>0 Perché questa condizione sia rispettata, si deve avere e quindi m = 0, 1, 2, ecc.

9 Vediamo graficamente cosa succede se m ha un valore diverso da quelli permessi, considerando la parte reale della funzione Per ogni valore di φ ci sono due valori della funzione Proibito! Inizio secondo giro Fine primo giro Perché questo non succeda, bisogna che la lunghezza della circonferenza sia un multiplo intero della  della funzione !

10 Inizio secondo giro Fine primo giro p f 2 p OK! 2 p f

11 Abbiamo ora le funzioni che sono soluzioni dell’equazione di S
Abbiamo ora le funzioni che sono soluzioni dell’equazione di S. e che rappresentano gli stati possibili della particella sulla circonferenza nell’ambito della trattazione quantistica: m = 0, 1, 2, ecc. Nella funzione d’onda sono contenute tutte le informazioni che si possono ottenere sullo stato rappresentato dalla funzione. In particolare, dalla funzione d’onda è possibile ottenere il valore di tutte le grandezze fisiche che sono costanti in quello stato. Quali sono le grandezze costanti nel moto della particella sulla circonferenza?

12 Ti ho fatto una domanda, amico… Quali sono le grandezze costanti nel moto della particella sulla circonferenza?

13 Le grandezze costanti sono :
L’energia (infatti le funzioni d’onda sono autofunzioni dell’Hamiltoniano, che è l’opeartore associato all’energia); Il momento angolare (come abbiamo discusso già più volte). Se il momento angolare è costante, questo significa che le funzioni d’onda trovate sono autofunzioni dell’operatore momento angolare. Proviamo a vedere se è vero. Qual è la forma dell’operatore momento angolare?

14 Momento angolare: espressione classica
Componenti di r Componenti di p

15 Momento angolare: operatori
Moto sulla circonferenza: J è diretto lungo z x z y

16 Ma prima bisogna esprimere l’operatore in coordinate polari!
Vogliamo vedere l’effetto dell’operatore sulla funzione: Ma prima bisogna esprimere l’operatore in coordinate polari! Ricordiamo le regole per il cambiamento di variabili nei differenziali:

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18 L’operatore momento angolare, agendo sulla funzione, dà la funzione stessa moltiplicata per una costante: il significato fisico è che per lo stato rappresentato da quella funzione, il momento angolare si conserva e ha quel particolare valore. Notate che lo stato con m=0 non ha momento angolare, è uno stato di non rotazione. m<0 m>0 Notate che per ogni valore del numero quantico |m | ci sono due stati, corrispondenti a +m e –m, con la stessa energia (che è proporzionale al quadrato di m), e momento angolare di segno opposto. I due stati sono quindi degeneri. Possiamo attribuirli all’equivalente di rotazioni in senso orario e antiorario.

19 La quantizzazione dell’energia e del momento angolare
Dalla condizione m = 0, 1, 2, ecc., ricordando che : si ottiene: Ricordate l’espressione classica che lega energia e momento angolare per la particella sulla circonferenza? Abbiamo visto che : Notate che la relazione tra grandezze classiche è la stessa che c’è tra gli autovalori dei corrispondenti operatori. Si notino le corrispondenze tra le espressioni per il moto lineare e quello circolare:

20 “Oooh! Ma guardalo! Fanno tenerezza quando cercano di seguire le dimostrazioni!”

21 Riassumendo: 1. Per la particella su una circonferenza a potenziale costante (o nullo) l’hamiltoniano è convenientemente scritto usando le coordinate polari φ e r, con r = costante; 2. La soluzione generale dell’equazione di S. con questo hamiltoniano è: 3. Le soluzioni permesse devono essere trovate imponendo la condizione: che si traduce nella condizione che m sia un numero quantico con valori permessi m = 0, 1, 2, ecc. 4. Quindi l’energia è quantizzata: 5. Il momento angolare è pure quantizzato:

22 Il moto quantistico di una particella su una sfera
L’hamiltoniano in coordinate sferiche per un moto quantistico nello spazio tridimensionale L’hamiltoniano per la particella sulla superficie della sfera Le armoniche sferiche Particella sulla sfera = rotatore rigido

23 Particella sulla sfera
Il modello: una particella che si muove su una superficie equipotenziale. Se V è costante sulla superficie, si può assumere V=0 nel trattare il moto. Quindi l’equazione di S. è: Solo l’operatore di energia cinetica Come per la particella sulla circonferenza, conviene passare alle coordinate sferiche, che ci permettono di fissare r = cost. In questo caso troveremo quindi un hamiltoniano che dipende da due gradi di libertà,

24 Hamiltoniano in coordinate polari
r = cost Per esprimere l’hamiltoniano in coordinate polari dobbiamo trovare la forma degli operatori differenziali in coordinate polari, come nell’esempio precedente. Servono le espressioni di r,  e  in funzione di x,y,z.

25 Hamiltoniano in coordinate polari
dove: Questo hamiltoniano è importante perché rappresenta l’operatore di energia cinetica per una particella che si muova nello spazio espresso in coordinate sferiche: infatti lo ritroveremo quando parleremo dell’elettrone nell’atomo di idrogeno. In questo caso tuttavia il moto della particella è confinato alla superficie di una sfera, e quindi r = rsfera, e la parte dell’hamiltoniano che contiene la derivata rispetto ad r non può agire.

26 Hamiltoniano per la particella sulla sfera
In conclusione l’hamiltoniano per la particella sulla sfera è I Momento d’inerzia dove r è una costante eguale al raggio della sfera, e gli operatori agiscono solo sulle funzioni di  e φ. Le funzioni che soddisfano questa equazione rappresentano onde stazionarie sulla superficie della sfera, e si chiamano armoniche sferiche.

27 Come vedremo l’energia dipende solo da l
Dipendono da due numeri quantici: Possiamo quindi scrivere l’equazione come Queste funzioni possono essere immaginate come onde stazionarie su una superficie sferica. Sono funzioni che vengono usate in contesti molto diversi, per esempio: per modellizzare le maree; per descrivere il moto di rotazione di una molecola biatomica; per descrivere la parte angolare delle funzioni d’onda di un atomo idrogenoide (un solo elettrone fuori da un guscio sferico). Le armoniche sferiche si trovano tabulate anche come

28 Le armoniche sferiche Si noti che la parte delle funzioni che dipendono nell’angolo  sono le stesse per la particella su una circonferenza. Le funzioni dipendono da due coordinate,  e , e dipendono da due numeri quantici, l e ml. Tra i due numeri quantici c’è una relazione: Le energie dipendono solo da l :

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30 Le armoniche sferiche sono autofunzioni dell’operatore quadrato del momento angolare
con autovalori Le armoniche sferiche sono autofunzioni dell’operatore momento angolare. Rappresenteranno perciò la forma delle funzioni angolari in un sistema a simmetria centrale, nel quale il momento angolare si conserva.

31 m m1 La particella sulla sfera e il rotatore rigido m2 2d d
Le soluzioni dell’equazione di S. per la particella su una superficie sferica a potenziale costante (le armoniche sferiche) descrivono anche il moto di un rotatore rigido (due particelle a distanza costante). m m1 2d d m2 I due moti hanno le stesse funzioni d’onda

32 quindi per ogni valore di l si hanno 2l+1 funzioni degeneri
Riassumendo: 1. Per la particella su una sfera a potenziale costante (o nullo) l’hamiltoniano è convenientemente scritto usando le coordinate polari φ e r, con r = costante; 2. Le soluzioni dell’equazione di S. con questo hamiltoniano sono le funzioni dette armoniche sferiche 3. Gli autovalori dell’energia dipendono solo dal numero quantico l quindi per ogni valore di l si hanno 2l+1 funzioni degeneri 4. Le armoniche sferiche sono autofunzioni del quadrato del momento angolare con valori 5. Le armoniche sferiche descrivono anche il moto del rotatore rigido.