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Elettrostatica 3 23 maggio 2011 Campo elettrico E Dimensioni e unità di misura di E Principio di sovrapposizione per E Linee di campo Distribuzione continua.

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1 Elettrostatica 3 23 maggio 2011 Campo elettrico E Dimensioni e unità di misura di E Principio di sovrapposizione per E Linee di campo Distribuzione continua di carica. Densità di carica Campo elettrico generato da una distribuzione continua di carica Moto di cariche in un campo elettrico uniforme Dipolo elettrico

2 Campo elettrico di una carica Esploriamo lazione di una carica Q mediante una seconda carica di prova q Questa carica subirà la forza di Coulomb Questa forza è proporzionale alla grandezza della carica esploratrice q Se dividiamo la forza per il valore di questa carica otteniamo una nuova grandezza, il campo elettrico, che dipende soltanto dal valore della prima carica e dalla distanza da questa carica 2

3 Campo elettrico di una distribuzione di cariche Supponiamo di avere una distribuzione di cariche assegnata Vogliamo di nuovo esplorare lazione di questa distribuzione mediante una carica di prova q Per il principio di sovrapposizione la forza totale è la somma delle singole forze Queste forze sono proporzionali a q e quindi anche la forza totale lo è Se dividiamo questa forza per q otteniamo il campo elettrico generato dalla distribuzione di cariche assegnata Di nuovo il campo dipende solo dalla distribuzione di cariche e dalla posizione spaziale in cui si trova la carica esploratrice, ma non dal valore di questa carica 3

4 Principio di sovrapposizione per E La validità del principio per E segue dalla sua validità per le forze e dalla definizione di E in termini di forza elettrica 4

5 Campo elettrico e azione a distanza Concetto alternativo allazione a distanza Invece di avere una carica che subisce magicamente lazione di unaltra carica attraverso il vuoto, si suppone che ad ogni carica sia associato un campo elettrico definito in tutto lo spazio e che questo sia il tramite delle azioni elettriche tra cariche In questa visione non esiste lo spazio vuoto 5

6 Un momento di cautela La carica esploratrice devessere abbastanza piccola da non perturbare la distribuzione di cariche che si vuole studiare In linea di principio comunque piccola sia questa carica esistono i fenomeni dellinduzione e della polarizzazione per cui una perturbazione è inevitabile (limite del principio di sovrapposizione) Si suppone che sia sempre possibile scegliere una carica abbastanza piccola affinché questa perturbazione sia trascurabile Questo però contrasta con la quantizzazione della carica: non esiste carica minore di e 6

7 Principio di sovrapposizione Il fatto che una perturbazione tra cariche diverse sia comunque inevitabile costituisce una difficolta` per lapplicabilita` pratica del principio di sovrapposizione 7

8 Dimensioni e unità di misura di E Dalla definizione segue che E ha le dimensioni di una forza diviso una carica: Lunità di misura è quindi il newton diviso coulomb: u(E)=N/C 8

9 Campo di una carica puntiforme Si ricava dallespressione della legge di Coulomb Questa espressione presume che la carica sia nellorigine delle coordinate Per generalità vediamo come si riscrive in caso la carica non sia nellorigine Questa forma ci è utile quando abbiamo più cariche 9

10 Campo di più cariche puntiformi Si ricava dal principio di sovrapposizione 10

11 Linee di campo Sono definite in ogni punto dello spazio esclusi quelli in cui sono presenti cariche puntiformi Sono linee nello spazio con la caratteristica di avere in ogni punto la tangente diretta come il campo Il verso è quello del campo (da carica positiva a carica negativa, oppure da carica positiva allinfinito, oppure dallinfinito a carica negativa) Si tracciano in numero proporzionale alla grandezza della carica: danno informazione anche sullintensità del campo, poiche sono più fitte dove il campo è più intenso (lo dimostreremo quando studieremo la legge di Gauss) Incrocio di linee 11

12 Esercizi sul campo elettrico Linee di campo tra due conduttori dello stesso segno Limiti del principio di sovrapposizione: –Campo totale di due sfere conduttrici cariche –Campo totale di una carica puntiforme e di un piano conduttore neutro 12

13 Distribuzione continua di carica Come abbiamo visto la carica è quantizzata Ma molto spesso si ha a che fare con quantità di carica estremamente grandi rispetto allunità elementare In tali casi si può ritenere con buona approssimazione che la carica vari con continuità Questa assunzione permette di applicare i metodi del calcolo differenziale e integrale 13

14 Distribuzione continua di carica Carica distribuita nello spazio –Densità spaziale Carica distribuita su di una superficie –Densità superficiale Carica distribuita lungo una linea –Densità lineare Dimensioni della densità uniforme generale 14

15 Distribuzione continua di carica Viceversa si può trovare la carica: –in uno spazio S –su di una superficie S –lungo una linea L 15

16 Campo elettrico di una distribuzione continua di carica Un volume infinitesimo dV intorno ad un punto A contiene una carica infinitesima dQ In un punto qualunque B dello spazio, tale carica dQ produce un campo elettrico infinitesimo dE a norma della legge di Coulomb A B R r dV 16 R-r

17 Campo elettrico di una distribuzione continua di carica Il campo totale è la somma (integrale) di tutti questi campi infinitesimi La somma (integrale) va intesa in senso vettoriale Cioè abbiamo tre integrali (tripli), uno per ogni dimensione spaziale 17

18 Campo elettrico di una distribuzione continua di carica Idem per distribuzioni superficiali: abbiamo tre integrali (doppi) Idem per distribuzioni lineari: abbiamo tre integrali (semplici) 18

19 Esempi di calcolo di E Campo generato da un segmento uniformemente carico nel piano di simmetria. Limite per estensione infinita Campo generato da un disco uniformemente carico lungo lasse di simmetria. Limite per estensione infinita 19

20 Moto di una carica in un campo elettrico uniforme e statico Equazione del moto Laccelerazione è una costante Siamo cioè in presenza di un moto uniformemente accelerato, e valgono tutte le leggi di Galileo relative al moto di un grave Se E non è parallelo ad uno degli assi del sistema di riferimento, esprimiamo lequazione vettoriale in componenti cartesiane 20

21 Dipolo elettrico E linsieme di due cariche di ugual modulo q e segno opposto, poste a distanza l tra loro Momento elettrico di dipolo: è un vettore dato dal prodotto (normale) della carica per il vettore distanza: Ove il vettor l si considera orientato dalla carica negativa a quella positiva -q +q 21

22 Due tipi di dipolo Il dipolo può essere indotto da un campo elettrico esterno che sposta le cariche positive e negative in un sistema altrimenti simmetrico –Il dipolo ha necessariamente lo stesso verso del campo esterno Il dipolo può essere permanente: cè una distribuzione asimmetrica stabile di carica –Il dipolo può avere unorientazione arbitraria 22

23 Forza di un campo E su un dipolo Forza totale Se il campo e` uniforme F tot =0 sia per dipoli indotti che permanenti 23 -q-q +q+q r+r+ r-r- E+E+ E-E- p -q-q +q+q r+r+ r-r- E+E+ E-E- p

24 Momento di un campo E su un dipolo Momento totale (rispetto al CM) Se il campo e` uniforme –E` nullo per momenti indotti, perche le forze sono parallele ai vettori posizione delle cariche 24 -q-q +q+q r+r+ r-r- E+E+ E-E- p -q-q +q+q r+r+ r-r- E+E+ E-E- p

25 Campo E non uniforme Se il campo non e` uniforme e il dipolo e` poco esteso nello spazio, E si puo` sviluppare in serie E similmente per il momento 25

26 Energia potenziale di un dipolo in un campo elettrico uniforme Per definizione è lopposto del lavoro speso per passare dalla posizione iniziale A a quella finale B Introduciamo langolo tra dipolo e campo e scegliamo come punto a potenziale zero Quindi 26


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